ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Изотропные твердые среды из "Нелинейные волновые процессы в акустике " Б твердых телах, так же как и в жидкостях и газах, могут распространяться продольные звуковые волны, но наряду с этим благодаря возможности возникновения сдвиговых напряжений при деформации тела существуют и поперечные волны. Б дальнейшем мы ограничимся в основном рассмотрением изотрошюго твердого тела, поскольку для анизотропных тел (кристаллов) соответствующие выражения оказываются, как правило, очень громоздкими. [c.12] Для описания упругой твердой среды чаще используют лагранжевы координаты Х , отвечающие невозмушенным (начальным) положениям частиц. [c.12] Здесь АГ = Х+ (2/3)ц - модуль всестороннего сжатия при этом ц наэы-вают модулем сдвига. [c.13] К этому уравнению можно добавить слагаемые, описывающие потери. Если, например, учесть вязкое трение и теплопроводность, то, поскольку коэффициент потерь определяется параметром, аналогичным (1.20) [Ландау, Лифшиц, 1954], а потери входят аддитивно, то для получается уравнение Бюргерса типа (1.19). Правда, в реальных твердых телах нередко действуют более сложные (в том числе релаксационные) механизмы потерь, которым соответствуют другие диссипативные слагаемые в (2.19). [c.15] Все зти результаты относятся к изотропному твердому телу. В анизотропных средах описание нелинейных эффектов - гораздо более громоздкое дело. Уже в квадратичном порядке здесь вместо трех необходимо в самом общем случае ввести 216 нелинейных констант. Правда, при наличии симметрий зто число резко сокращается - в кубических кристаллах их не более восьми. Нелинейные свойства ряда кристаллов хорошо изучены, однако мы пока ограничимся изотропными средами. [c.16] Вернуться к основной статье