ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Термодинамика флуктуаций из "Статистическая механика неравновесных процессов Т.2 " Она напоминает локально-равновесную фазовую функцию распределения, которая уже встречалась в гидродинамике [см. формулу (8.2.20)]. Следует, однако, еще раз подчеркнуть, что физический смысл самих функций (8.2.20), (9.2.4) и входящих в них величин совершенно различен. Напомним, что локально-равновесное распределение g t) описывает состояние жидкости, задаваемое средними значениями базисных переменных (а (г)) , зависящими от времени. Эти средние связаны с параметрами /5(г, ), /х(г, ) и v(r, ) локально-равновесными уравнениями состояния. С другой стороны параметры /5(г), /х(г) и v(r) в распределении (9.2.4) определяются условиями (9.1.67) и, следовательно, являются функциями (или функционалами) от переменных ft (r). Тем не менее, формальное сходство локально-равновесного распределения (8.2.20) с распределением (9.2.4) позволяет распространить термодинамические соотношения на крупномасштабные флуктуации. [c.232] Это соотношение для вариаций напоминает обычное локальное термодинамическое равенство. Если функционал энтропии S a) известен, то (9.2.5) позволяет выразить параметры Т(г), /х(г) и v(r) через переменные е(г), (г) и j(r). [c.232] В качестве одной из базисных переменных будет удобнее использовать плотность массы, а не плотность числа частиц. [c.232] Это равенство аналогично соотношению между средней плотностью импульса и массовой скоростью в гидродинамике, но в данном случае оно выражает v(r) через функциональные переменные j (г) и (г). [c.233] Вблизи критической точки соотношения (9.2.9) и (9.2.11) не эквивалентны, поэтому функционал энтропии S a) приходится строить специально, например, используя модельное выражение (9.1.76) для плотности энтропии. [c.234] Вернуться к основной статье