ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Локальные термодинамические соотношения из "Статистическая механика неравновесных процессов Т.2 " Обратим внимание на второе равенство, которое отличается от (8.4.31). [c.194] Оно выражает второй закон термодинамики для сверхтекучей жидкости, который постулируется в феноменологической теории [38]. Мы видим, что Т г) есть локальная температура, а /х(г) — химический потенциал единицы массы. [c.195] Это выражение играет важную роль в феноменологической теории сверхтекучести Ландау [22]. Видно, что j формально совпадает с плотностью импульса для смеси двух жидкостей , одна из которых имеет плотность массы а другая — дп- Сверхтекучая часть жидкости характеризуется безвихревой скоростью, в то время как ротор скорости Vn может быть отличен от нуля. Отметим, однако, что к подобным параллелям между Не II и смесью двух жидкостей следует относиться осторожно. Например, обе плотности gs и дп зависят от — Vy . [c.195] Это имеет место в окрестности Л-точки жидкого гелия из-за сильных крупномасштабных флуктуаций [82]. [c.195] В принципе, может быть вычислена с помощью локально-равновесного распределения (8.4.37). [c.195] сверхтекучее движение в бозе-жидкости характеризуется полем скоростей V5 и двумя величинами, имеющими смысл плотности массы плотностью сверхтекучей компоненты Qs и плотностью массы конденсата где Ф(г, ) — волновая функция (8.4.21). Вообще говоря, Q определяется независимо от скорости v , в то время как определение Qs следует из формулы (8.4.50) для плотности импульса в системе координат, движущейся со скоростью v . Поэтому нет никаких оснований отождествлять плотность сверхтекучей компоненты с плотностью конденсата. Как уже отмечалось, даже при Т = О, когда Qs = Q-, плотность конденсата Q в Не II составляет всего нескольких процентов от д. [c.196] j (r) есть средняя плотность импульса в системе координат, где нормальная компонента жидкости покоится. [c.196] Вернуться к основной статье