ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Обобщенные гидродинамические уравнения из "Статистическая механика неравновесных процессов Т.2 " Как было показано в разделе 2.3.2, оператор Vi t) можно взять в форме проекционного оператора Кавасаки-Гантона (2.3.28), т. е. [c.160] Поскольку здесь рассматриваются классические системы, величина А = A q,p) — некоторая фазовая функция, а символ Тг(...) означает интегрирование по фазовому пространству. [c.160] Позже мы увидим, что первый член в правой части (8.1.9) соответствует конвективным потокам, характерным для идеальной жидкости, в то время как второй член описывает необратимые процессы типа теплопроводности, диффузии или вязкости. [c.160] Приводимые ниже соотношения непосредственно следуют из формул раздела 2.3.2, поэтому мы рекомендуем читателю заглянуть в этот раздел. [c.160] процессы, обусловленные хаотическим движением частиц. Основное достоинство уравнений (8.1.9) состоит в том, что они точные. Нетрудно, однако, догадаться, что именно но этой причине они являются очень сложными. Мы будем использовать их как основу для вывода приближенных гидродинамических уравнений. [c.161] Вернуться к основной статье