ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Электронно-примесная система из "Статистическая механика неравновесных процессов Т.2 " Гамильтониан системы представим в виде суммы Н = + Н где оператор описывает электроны проводимости в кристалле, включая, вообще говоря, их взаимодействие с фононами и внешним полем. Оператор Н описывает взаимодействие электронов со случайно распределенными атомами примеси и параметрически зависит от их координат R = R ,R2. КдгД, где Ni — полное число примесных атомов в кристалле. [c.110] Тогда для полного описания динамики системы достаточно найти усредненное статистическое распределение g t). [c.110] Вывод квантового уравнения Больцмана с помощью проекционного метода Цванцига приводится в работе [40]. [c.110] Электронно-примесная система обсуждалась в разделе 4.2.3 первого тома в рамках квантовой кинетической теории. [c.110] Если условие (7.2.46) не выполняется для исходного оператора Я, то всегда можно переопределить этот оператор и невозмущенный гамильтониан с помощью замен Н Н — Н + Н. [c.111] Уравнение (7.2.53) является точным, но, конечно, довольно сложным, в особенности, когда взаимодействие между частицами включено в невозмущенную часть гамильтониана Я . Поэтому при вычислении ядра K t) в конкретных задачах приходится прибегать к разного рода приближениям разложениям по амплитуде взаимодействия электрона с примесным атомом или по концентрации примесей. [c.112] А(г) и скалярным (р г) потенциалами. Функция u r — Hj) — потенциальная энергия взаимодействия электрона с атомом примеси, расположенным в точке Rj. Без ограничения общности можно положить и (г) = О, Я = О, как это было сделано в предыдущем разделе. [c.113] Ч Разумеется, это утверждение относится к модели, где учитывается только взаимодействие электронов с примесными атомами. [c.113] Вернуться к основной статье