ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Реакция на стационарные возмущения из "Статистическая механика неравновесных процессов Т.1 " Прежде чем перейти к выводу уравнений линейной реакции для стационарного случая, необходимо сделать одно замечание. Вообще говоря, стационарное неравновесное состояние может существовать только в открытой системе., взаимодействующей с окружением. Папример, электрический ток не может течь в полностью замкнутой системе. С другой стороны, интересующие нас коэффициенты переноса (скажем, проводимость) не зависят от граничных эффектов. Таким образом, следует иметь в виду. [c.347] В разделе 5.2.1 мы покажем, что эту функцию можно аналитически продолжить и в нижнюю полуплоскость. [c.347] После подстановки в (5.1.40) z — LO — ie и замены Q i — t ) на —9 t — t), мы получаем так называемую опережающую функцию Грина в -представлении. Функции Грина обоих типов широко применяются в статистической механике. В теории линейной реакции запаздывающие функции Грина по понятным причинам наиболее важны, поэтому им будет уделено особое внимание. [c.347] ЧТО стационарное распределение, построенное с помощью гамильтониана и динамических переменных для данной системы, можно использовать только для получения уравнений баланса, определяющих средние потоки. Сам процесс установления стационарного состояния не может быть описан без учета взаимодействия рассматриваемой системы с другими системами, которые служат источниками потоков. [c.348] Строго говоря, необходимо также убедиться, что предположение дFn(tIdt = О не нарушает самосогласованности описания, т. е. производные средних величин Рщ) по времени обращаются в нуль при использовании стационарного статистического оператора. Это можно сделать с помощью приведенных ниже уравнений (см. задачу 5.1). [c.348] Напомним, что интегрирование корреляционных функций по частям производится с помощью уравнений движения (5.1.34) или (5.1.35). [c.348] Типичным примером является электропроводность в пространственно однородном электрическом поле, когда переменные Bj — проекции вектора поляризации Р. В этом случае Рщ проекции оператора тока J, причем Р = J. Впрочем, всегда можно добиться выполнения условий (5.1.50), включив Bj в набор базисных динамических переменных. [c.348] Вернуться к основной статье