ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Диэлектрическая проницаемость бесстолкновительной плазмы из "Статистическая механика неравновесных процессов Т.1 " Более полное обсуждение диэлектрической проницаемости с использованием метода функций Грина будет дано в главе 6. [c.258] Здесь и далее мы используем сокращенное обозначение для заряда частицы е- = е , е-, = Ру и т. д. [c.259] Тепловое равновесие в начальном состоянии не является обязательным. [c.259] Формула (4.1.64) определяет только продольную диэлектрическую проницаемость. [c.260] Для краткости мы выписали только импульсные аргументы матрицы плотности. С этого момента будем считать, что соответствует набору дополнительных квантовых чисел im- Таким образом, возвращаясь к полным обозначениям, следует заменить (Pi, Pi - /ik а ) на 5(Pi, П, Pi - п ) и т. д. [c.261] И выполнить предельный переход г +0 в конце вычислений ). [c.261] Напомним, что уравнение Власова обладает симметрией относительно обращения времени. Как обычно бывает в таких случаях, его решение неустойчиво к малым возмущениям, нарушающим симметрию. В частности, Ландау [115] впервые отметил, что запаздывающее решение уравнения Власова описывает слабое затухание коллективных возбуждений в плазме, которое получило название затухания Ландау. [c.261] Член (4тг/А ) (k,a ) возникает из-за внутреннего самосогласованного поля в уравнении (4.1.74). Мы записали его в более простом виде с помощью соотношения (4.1.68). [c.262] Вернуться к основной статье