ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Простые примеры из "Статистическая механика неравновесных процессов Т.1 " Это означает, что энергия взаимодействия мала но сравнению со средней кинетической энергией частиц. [c.194] Это — хорошо известное кинетическое уравнение Ландау для системы слабо взаимодействующих частиц. Более подробно мы его обсудим в параграфе 3.4 в контексте кинетической теории кулоновской плазмы. [c.196] Это выражение является естественным обобщением формулы (3.2.27). [c.196] Предположим, что потенциал взаимодействия Ф12 = ti — Г2 ) имеет конечный эффективный радиус действия Гд и что одночастичные функции распределения мало изменяются за время двухчастичного столкновения. Тогда с помощью подстановки Д(ж , — г) exp(zrL )/i(x , ) можно перейти к марковскому приближению. Нетрудно проверить, что в этом приближении уравнение (3.2.42) совпадает с обобщенным кинетическим уравнением Больцмана (3.1.29). [c.197] Для того, чтобы получить интеграл столкновений (3.2.24) во втором приближении по плотности, необходимо просуммировать все сильно связные трехчастичные диаграммы. Это будет сделано в следующем параграфе. [c.197] Вернуться к основной статье