ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Теоремы об изменении количества движения системы и о движении ее центра инерции из "Курс теоретической механики. Т.2 " Здесь R ° —главный вектор внешних сил, и. [c.478] Вектор P является главны.м вектором реактивных сил, приложенных к точкам системы. [c.478] Приращение количества движения системы за некоторый промеокуток времени равно сумме импульса главного вектора внешних сил и количества двиокения, зависящего от изменения масс точек системы. [c.479] Формула (III. 111) устанавливает аналогию между закономерностями движения систел1ы с переменной массой и закономерностями движения системы при ударе. [c.479] Предположим, что массы точек системы изменяются скачкообразно. [c.479] Конечное изменение масс точек системы за произвольно малым промежуток времени вызывает конечное изменение ее количества движения. [c.479] Явление конечного изменения количества движения системы за произвольно малый промежуток времени, как известно, называется ударом. [c.479] Рассмогрим механический смысл nepBiiix двух слагаемых в правой части равенства (111.112), предполагая, что система является твердым телом. Можно убедиться, что они позволяют найти переносное ускорение центра инерции. Действительно, движение центра инерции можно полагать сложным. Центр инерции в теле с переменной массой не остается неподвижным относительно тела. Поэтому, можно назвать переносным движением центра инерции движение той точки тела, в которой находится центр инерции в данный момент времени. Чтобы нагляднее показать выделение переносной части движения центра инерции, вообразим тело с постоянной массой, равной в данный момент времени массе тела с переменной массой. Распределение скоростей во вспомогательном теле с постоянной массой предполагается тождественным с мгновенным распределением скоростей в теле с переменной массой. Пусть на тело с постоянной массой действуют внешние силы Fi и реактивные силы dm. [c.479] Движение центра инерции введенного нами воображаемого тела с постоянной массой и является переносным движением нентра инерции тела с переменной массой. Но для упомянутого тела с постоянной массой остаются справедливыми основные закономерности динамики системы, рассмотренные в первой части этой книги. В частности. [c.479] Переносное движение центра инерции проиеходит по закону дви 1ссния материальной точки с постоянной массой, под действием силы, равной главному вектору внешних и реактивных сил Ф, Упомянутая постоянная масса равна массе системы в тот момент времени, для которого определяется переносное движение. [c.480] Следовательно, главный вектор внешнн.ч н реактивных сил действительно определяет переносное ускорение центра инерции. [c.480] Соотношение (111.114) можно рассматривать как дифференциальное уравнение относительного движения центра инерции однако в правую часть этого уравнения входят неизвестные функции г,, v , гс, с, требующие, в свою очередь, особого определения. [c.480] Наличие неизвестных Г( и Vi свидетельствует о невозможности отделения исследования относительного движения центра инерции от определения закона движения отдельных точек. [c.480] Точно так же невозможно найти закон абсолютного движения центра инерции из дифференциального уравнения (111. 112). [c.480] Поэтому из двух рассмотренных нами теорем практическое значение имеет лишь теорема об изменении количества движения системы с переменной массой и теорема о переносном движении ее центра инерции, если известны относительные скорости Ui — v,-. [c.480] Вернуться к основной статье