ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Сохранение движения центра инерции из "Курс теоретической механики. Т.2 " Это значит, что реа5 ции внутренних связей можно отнести к внутренним силам, оставаясь в пределах аналитического определения связей тогда, когда эти связи идеальны. [c.45] Предположим, что заданное изменение длины стержня осуществляется в результате его продольных свободных колебаний. [c.45] Обращаем внимание читателей на то, что при заданном изменении длины стержня стержень является аналитической связью для материальных точек, находящихся на его концах. [c.45] Тогда реакции концевых сечений стержня, несущих материальные точки, будут зависеть от условий на концах (краевых условий) и сумма этих реакций в общем случае может отличаться от нуля. [c.45] Здесь мы остаемся лишь в пределах аналитического определения связи. [c.45] Если стержень представить как систему материальных частиц, между которыми действуют силы взаимодействия, то эти силы будут внутренними силами для упомянутой системы частиц и материальных точек, связанных стержнем. Векторная сумма этих сил будет, конечно, равна нулю. [c.45] Приведенный пример показывает также, что одна и та же система тел в одних постановках задачи является аналитической связью, а в других— не является. [c.45] Однако выполнение этого условия может зависеть от характера активных сил, а не только от свойств связей. [c.45] В этом случае имеем сохранение скорости движения центра инерции. [c.46] Если в начальный момент времени скорость центра инерции была равна нулю, то при выполнении условия (а) положение центра инерции со временем не меняется. [c.46] Рассмотрим некоторые простейшие примеры применения закона сохранения движения центра инерции. [c.46] Так как главный вектор сил пары равен нулю, то и после приложения пары сил центр инерции тела остается неподвижным. Следовательно, имеет место случай движения абсолютно твердого тела вокруг неподвижной точки — центра инерции. Распределение скоростей в теле соответствует мгновен- ному вращательному движению вокруг мгновенной оси, которая проходит через центр инерции тела. [c.46] До выстрела орудие, снаряд и заряд представляют систему, которая находится в состоянии покоя. Следовательно, главный вектор внешних сил до выстрела равен нулю. После выстрела часть системы (заряд) изменяет свое агрегатное состояние, превращаясь, главным образом, в пороховые газы. [c.46] Это ие препятствует применению теоремы о движении центра инерции, поскольку эта теорема установлена для произвольного агрегатного состояния системы. Следует только принять во внимание, что при сгорании заряда его масса не изменяется. При выстреле появляются обусловленные давлением пороховых газов силы, действующие на точки системы. [c.46] Эти силы следует отнести к внутренним, поскольку они являются силами взаимодействия между молекулами пороховых газов, а также между молекулами пороховых газов и стенками орудия и снаряда. Главный вектор внешних сил не изменяется, оставаясь, ка1с и раньше, равным нулю. На основании вышесказанного приходим к выводу, что и после выстрела скорость центра инерции системы остается равной пулю. По часть системы — снаряд и пороховые газы — приобретут скорости, направленные сторону выхода из ствола орудия. Центр инерции всей системы при этом может сохранить скорость, равную нулю, только при условии, что вторая часть системы — прежде всего ствол орудия — начнет двигаться в направлении, противоположном направлению движения снаряда. В этом и состоит, как известно, явление отдачи при выстреле. [c.46] Конечно, при этом появляются новые внешние силы сопротивления движению различного происхождения, которые и изменяют движение центра инерции. [c.46] Вернуться к основной статье