ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Изображение точечного источника света, преобразование Фурье из "Оптика спеклов " Пусть идеальный объектив О освещается точечным источником S, испускающим монохроматическое излучение с длиной волны к (рис. 1). Сферическая волна S, исходящая из точки S, преобразуется в сходящуюся сферическую волну S с центром в точке S — геометрическом изображении точечного источника S. Известно, что действительное изображение в точке S представляет собой небольшое по размеру световое пятно, структура которого определяется явлением дифракции. Структура пятна, или вид дифракционной картины, зависит от формы отверстия, образуемого оправой объектива. Чтобы определить эту структуру, необходимо рассмотреть явление дифракции на бесконечности — явление Фраунгофера, Выражение дифракция на бесконечности легко понять, если представить себе, что объектив О заменен двумя другими объективами с фокусными расстояниями в 2 раза большими, чем у объектива О. Тогда источник S будет находиться в фокальной точке первого из этих объективов, а изображение S — в задней фокальной точке второго. Таким образом, второй объектив освещается источником, расположенным на бесконечности. [c.9] Угловой диаметр 2v центрального дифракционного пятна называют также угловым диаметром дифракционной картины. [c.11] в случае объектива с угловой апертурой 2а = Д при Л == 0,6 мкм (желтая линия спектра) диаметр дифракционной картины составит 6 мкм. [c.11] На рис. 4 показано распределение интенсивности в дифракционной картине в трех разных случаях рис. 4, а соответствует диафрагмированию объектива О экраном со щелью шириной 0, рис. 4,6 — диафрагмированию объектива О экраном с отверстием в виде узкого кольца и, наконец, рис. 4,8 — случаю, когда объектив с круглой оправой имеет неравномерное пропускание. Если, например, от центра к краям объектива поглощение увеличивается по закону Гаусса, то распределение интенсивности в дифракционной картине тоже следует закону Гаусса. [c.11] Вернуться к основной статье