Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама
Переменные ь I2, h носят название переменных Лагранжа, а Хи Х2, хз — переменных Эйлера.

ПОИСК



Классическая теория упругости

из "Метод граничных элементов в механике деформируемого твердого тела "

Переменные ь I2, h носят название переменных Лагранжа, а Хи Х2, хз — переменных Эйлера. [c.7]
Уравнения (1.6) называются уравнениями движения. [c.8]
Условия (1.12) понижают число различных коэффициентов упругости с 81 до 21. [c.9]
В классической линейной теории упругости предполагается, что коэффициенты системы уравнений (1.18) не зависят от вектора и, но могут, вообш,е говоря, зависеть от координат точек области Й. [c.9]
Уравнения (1.34), (1.35) принято называть уравнениями Ламе. [c.11]
Введем билинейную форму относительно компонент двух полей тензора деформаций, соответствующих двум полям перемещений и VI V. [c.11]
Формулы (1.42) и (1.43) называют та1кже первой и второй формулами Грина для дифференциального оператора (1.19). [c.12]
Замечание 1.1. Для обоснования применимости формулы Гаусса—Остроградского при выводе первой формулы Бетти требуется наложить некоторые ограничения на область Q и на определенные Б ней функции, входящие в формулу (1.39). [c.12]
Пусть область Q конечна и имеет регулярную границу (см. [c.12]
Начально-краевые задачи линейной теории упругости формулируются следующим образом найти вектор-функцию u(x,t), удовлетворяющую при 0 дифференциальному уравнению (1.20) и краевым условиям (1.48) — (1.50), а при /=0 начальным условиям (1.51). [c.13]
В случае упругого равновесия формулируются краевые задачи без использования начальных условий найти вектор перемещений и х), удовлетворяющий дифференциальному уравнению 0-21) с краевыми условиями (1.48) —(1.50). Аналогично случаю начально-краевых задач вводятся термины первая, вторая, третья и смешанная основные краевые задачи. [c.14]


Вернуться к основной статье

© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте