ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Классическая теория упругости из "Метод граничных элементов в механике деформируемого твердого тела " Переменные ь I2, h носят название переменных Лагранжа, а Хи Х2, хз — переменных Эйлера. [c.7] Уравнения (1.6) называются уравнениями движения. [c.8] Условия (1.12) понижают число различных коэффициентов упругости с 81 до 21. [c.9] В классической линейной теории упругости предполагается, что коэффициенты системы уравнений (1.18) не зависят от вектора и, но могут, вообш,е говоря, зависеть от координат точек области Й. [c.9] Уравнения (1.34), (1.35) принято называть уравнениями Ламе. [c.11] Введем билинейную форму относительно компонент двух полей тензора деформаций, соответствующих двум полям перемещений и VI V. [c.11] Формулы (1.42) и (1.43) называют та1кже первой и второй формулами Грина для дифференциального оператора (1.19). [c.12] Замечание 1.1. Для обоснования применимости формулы Гаусса—Остроградского при выводе первой формулы Бетти требуется наложить некоторые ограничения на область Q и на определенные Б ней функции, входящие в формулу (1.39). [c.12] Пусть область Q конечна и имеет регулярную границу (см. [c.12] Начально-краевые задачи линейной теории упругости формулируются следующим образом найти вектор-функцию u(x,t), удовлетворяющую при 0 дифференциальному уравнению (1.20) и краевым условиям (1.48) — (1.50), а при /=0 начальным условиям (1.51). [c.13] В случае упругого равновесия формулируются краевые задачи без использования начальных условий найти вектор перемещений и х), удовлетворяющий дифференциальному уравнению 0-21) с краевыми условиями (1.48) —(1.50). Аналогично случаю начально-краевых задач вводятся термины первая, вторая, третья и смешанная основные краевые задачи. [c.14] Вернуться к основной статье