ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Нестационарный случай 3, Стационарный случай из "Лазеры на динамических решетках " На практике зачастую нелинейное изменение показателя преломления обусловлено действием сразу нескольких независимых нелинейных механизмов. Так, например, в случае растворов насыщающихся поглотителей -это резонансный и тепловой, для полупроводниковых сред — рождение свободных носителей, их переходы внутри зоны проводимости и тепловой,-В случае фоторефрактивных кристаллов также возможно одновременное действие ряда механизмов диффузионного, фотовольтаического, за счет возбуждения циркулярных токов и т.д. [c.69] О для нелокального отклика. [c.69] При строгом синхронизме (б = О и G = 0) параметр Ь = О и устраняется влияние суммарного пространственно однородного изменения показателя преломления, наводимого взаимодействующими волнами. При встречном четьфехпучковом взаимодействии задача является граничной, поскольку изначально две волны заданы при z = О, а две — при z =1. Дня попутного четырехпучкового взаимодействия получаем задачу с начальными данными, так как все волны заданы на одной границе z = 0. [c.70] Остановимся на структуре уравнений (3.20) и (3.21). Первое слагаемое в их правых частях отвечает за линейное поглощение. Следующая сумма в (3.20) (от которой в (3.21) осталось одно слагаемое) описывает двухпучковое взаимодействие. Это взаимодействие всегда синхронно, а энергообмен за счет него возможен лишь при ipif Ф О, т.е. когда имеется сдвиг голограммы относительно записавшей ее интерференционной картины. Это особенно наглядно демонстрирует система уравнений (3.21), описывающая именно двухпучковое взаимодействие. Наконец, последнее слагаемое в (3.20) описывает параметрический процесс, когда, как отмечалось выше в отношении уравнений (3.13), две волны записывают голограмму, третья дифрагирует на ней, порождая четвертую. Так, например, слагаемое, содержащее сомножитель 142( 4 2 3 1). описывает запись голограммы волнами 4 к 2, ее считывание волной 3 и рождение волны 1. Видно, что такой параметрический процесс может происходить при любом tPij. Это и понятно, поскольку для считывающей волны голограмма оказывается подобной заданной, а дифракция на заданной голограмме одной волны не зависит от положения штрихов голограммы. [c.71] Отсюда видно, что оба подхода эквивалентны. Однако, на наш взгляд, представления о записи решеток позволяют физически более наглядно, чем в терминах поляризации, описать процесс четырехволнового смешения. Поэтому мы будем придерживаться именно этого подхода. [c.72] Вернуться к основной статье