ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Статистическая структура лазерного изображения из "Лазерная локация " Обсудим физический смысл полученных результатов. Соотношение (2.1.11) показывает, по какому закону изменяется интенсивность в среднем оптическом изображении. По определению среднее изображение — это результат сложения всех возможных оптических изображений (конечно с соответствующим вероятностным весом ), которые только могут быть получены от шероховатых объектов, обладающих одинаковой формой, одинаковыми геометрическими размерами, одинаково расположенными, но имеющих разную структуру микронеровностей. О том, как каждое конкретное изображение может отличаться от среднего и о возможных особенностях в его структуре, указывают результаты анализа соотношений (2.1.15) и (2.1.17). [c.66] а так как аи= /и(р) , то эти колебания оказываются чрезвычайно су-0 0,1 0,3 0,5 0,7 s щественными. Следовательно, если изображение содержит Mq корреляционных ячеек, то его распределение интенсивности оказывается состоящим примерно из стольких же независимых друг от друга значений. А так как эти значения сильно флуктуируют, то это обстоятельство и приводит к тому, что изображение оказывается состоящим из совокупности отдельных пятен, случайно расположенных в области, соответствующей среднему изображению, и с резко отличающимися друг от друга значениями интенсивностей. Важно подчеркнуть, что из проведенных ранее исследований следует, что среднее число таких пятен примерно равно числу элементов разрешения, обеспечиваемых формирующей оптической системой. [c.67] Конечно в каждом конкретно формируемом оптическом изображении число ярких пятен Mq будет отличаться от расчетной величины. В качестве иллюстрации на рисунке 2.2 приведена типичная зависимость величины Mq от числа элементов разрешения, приходящихся на цель (штрих-пунктирная кривая). Эта зависимость соответствует случаю, когда наблюдалась плоская фигура, имевшая форму квадрата. Подсчет числа пятен проводился по негативам, полученным на пленке ТИП-15. Эта пленка обеспечивает линейный режим в достаточно широком диапазоне, так что даже слабые и незаметные на фотографиях пятна оказываются хорошо различимыми [5]. [c.67] Реальная модель приходящего сигнала может отличаться от топ, которая была сформулирована ранее, что неизбежно приведет к отличиям в оптических изображениях. Хорошим критерием степени соответствия этих моделей с точки зрения формируемого оптического изображения является то, насколько вид реального закона Р(/) отличается от функции (2.1.23). [c.67] Зависимость, описываемая (2.1.24), изображена на рис. 2.3 сплошной кривой линией. Сравнивая эту зависимость с гистограммой, видим, что в данном случае имеет место хорошее совпадение обеих зависимостей. [c.68] В заключение сопоставим полученные результаты с условиями, которые реализуются в лазерной локации удаленных целей. В качестве примера рассмотрим излучение с Я=0,488 мкм. Соответствующие этому излучению средние значения суммарных чисел пятен в лазерном изображении в зависимости от эффективной площади рассеяния цели So, диаметра зеркала телескопа а и расстояния до цели R приведены в табл. 2.1. [c.68] Из этой таблицы видно, что рассчитывать на очень большое число пятен в изображении при лазерной локации удаленных целей приходится далеко не всегда. Так как Мо пропорционально числу элементов разрешения на цели, то сделанный вывод, фактически, является следствием ограниченной разрешающей способности формирующей оптической системы. [c.68] Вернуться к основной статье