ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Лучи в кристалле из "Оптический метод исследования напряжений " Кристаллы этой группы называются одноосными кристаллами. Если а, получается продолговатый или яйцевидный сфероид. Кристалл в этом случае называется положительным. Если а Ь, сфероид будет приплюснутый или планетообразный, и кристалл называется отрицательным. Кварц и исландский шпат являются примерами этих двух типов, первый будет положительным, второй отрицательным. [c.29] Если V не является равным Ь, направление поляризации будет очевидно перпендикулярным и к нормали к волне (/, т, я) и к оптической оси (1,0,0). Таким образом направление поляризации в настоящем случае является перпендикулярным к плоскости, проходящей через нормаль к волне и оптическую ось. [c.29] Рассмотрим теперь линию ОР, соединяющую О — центр поверхности волны — с Р—точкой соприкосновения фронта волны с волновой поверхностью. [c.29] Умножаем (1.144) на г , складываем с (1.143) и получаем (1.142), которое является следовательно удовлетворенным. Таким образом ОР перпендикулярна к вектору напряжения электрического поля. [c.30] ЧТО представляет тождество. [c.30] Таким образом ОР перпендикулярна к электрической, и к магнитной С1 лам. Она является следовательно лучом или линией потока энергии. [c.30] Мы имеем таким образом следующее простое построение для лучей, соответствующих любому данному направлению нормали волны. Находим точки соприкосновения с волновой поверхностью касательных плоскостей, параллельных фронту волны. Линии, соединяющие центр поверхности волны с этими точками касания, являются соответствующими лучами. [c.30] Так как вектор напряжения магнитного поля перпендикулярен как к лучу, так и к нормали к волне, и этот вектор определяет направление поляризации, то следовательно направления поляризации являются линиями, перпендикулярными к плоскостям, заключающим нормаль к волне и лучи. [c.30] Запомним раз и навсегда, что одной и той же нормали к волне отвечают два луча и что эти лучи обычно расходятся. [c.30] Величина г, представляющая расстояние, которое световое колебание проходит вдоль луча за единицу времени, называется часто лучевой скоростью. [c.30] Таким образом созф отличается от 1 только небольшими количествами второго порядка малости и при приближенном рассмотрении оптических свойств такого кристалла мы можем рассматривать лучевые скорости и скорости волн равными, а расхождение луча от нормали к волне малыми первого порядка. [c.31] Прежде чем ставить вопрос о лучах, мы найдем лучи, отвечающие нормали к волне вдоль оптической оси 0Q (фиг. 1.13). [c.31] Равенства (1.147) и (1.148) удовлетворяются координатами конца луча. Так как уравнение для у неопределенно, этот конец удовлетворяет только двум уравнениям и следовательно лежит на кривой в пространстве. [c.32] Таким образом существует бесконечное множество лучей, соответствующих волнам, проходящим вдоль оптической оси, и эти лучи являются образующими конуса, проходящего через выше указанную окружность. Такие волны не соответствуют, следовательно, обыкновенному свету, а коническому пучку лучей, в котором каждый луч имеет свое собственное направление поляризации. [c.32] Вернуться к основной статье