ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Первое приближение теории дисперсии из "Оптика фемтосекундных лазерных импульсов " Следует заметить, что для фазово-модулированных импульсов эффекты нестационарности проявляются на длинах z Uно z L p. [c.114] Согласно (12) длительность импульса -r2 (txz Au 4) уменьшается как z [1, 4]. [c.116] Заметим, что в силу отмеченной ранее пространственно-временной аналогии обсуждаемые эффекты, возникающие при удвоении частоты коротких волновых пакетов, имеют наглядную аналогию в теории удвоения частоты ограниченных световых пучков. Эта аналогия детально прослежена в [1]. Эффектам групповой расстройки соответствуют эффекты, связанные со сносом пучков вследствие анизотропии среды. [c.116] Отсюда видно, что нелинейная среда для основной волны при обратной реакции ВГ в случае Ak 0 обладает фокусирующими свойствами, а при Ak 0 — дефокусирующими. Следовательно, процесс удвоения частоты интенсивных световых пучков будет сопровождаться самофокусировкой (Ak 0) или самодефокусировкой (Дй 0) основного пучка, т. е. в средах с квадратичной нелинейностью могут наблюдаться самовоздействия, аналогичные таковым для срЬд с кубичной нелинейностью. [c.117] Уменьшение длины L p (увеличение интенсивности основного излучения) приводит к уменьшению длительности пика. Если групповая расстройка с/см, длина Lnp 0,l см, то фс. [c.120] Фронты такой длительности могут быть сформированы в поле пикосекундных импульсов основного излучения. [c.120] Экспериментально эффекты подобного рода легче наблюдать для невырожденных взаимодействий. Хорошо известным примером является, в частности, генерация гигантских импульсов вынужденного рассеяния при встречных взаимодействиях с квазинепрерывной накачкой [37]. [c.120] Вернуться к основной статье