ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Дисперсионное уширение импульсов из "Нелинейная волоконная оптика " Уравнение (3.2.4) показывает, что ДГС изменяет фазу в каждой спектральной компоненте импульса на величину, зависящую от частоты и длины распространения. Хотя такие изменения не влияют на спектр импульса, они могут изменить форму импульса. Подставляя уравнение (3.2.4) в уравнение (3.2.2), получаем общее решение уравнения (3.2.1). [c.58] Уравнение (3.2.13) показывает, что частота изменяется линейно по импульсу. Этот случай называется линейной частотной модуляцией. Частотная модуляция 5со зависит от знака. Разница частот 5со отрицательна на переднем фронте импульса (Г 0) и линейно увеличивается по импульсу в области нормальной дисперсии (Pj 0) в области аномальной дисперсии (Pj 0) наблюдается противоположное поведение. [c.60] В отсутствие частотной модуляции (С = 0) импульс спектральноограниченный и выполняется соотношение АсоТ = 1. Ширина спектра увеличивается в (1 + С ) раз. если есть линейная частотная модуляция. Из измерений Асо и Г , используя уравнение (3.2.16). можно получить С . [c.61] Этим выражением следует пользоваться, если при фавнении используется FWHM. Аналогичное выражение для гауссовского импульса дается уравнением (3.2.8). [c.63] Следовательно, параметр т можно определить из измерений 7 и Гд. [c.65] Вернуться к основной статье