ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Уравнения Рейнольдса для несжимаемых жидкостей из "Механика жидкости " Уравнения движения вязкой жидкости, выведенные в гл. 6, являются общими и приложимы как к турбулентному течению, так и к нетурбулентному. Однако сложность турбулентного движения делает невозможным даже в простейших случаях строгое рассмотрение течений при задании граничных условий и отыскание точных решений таких задач. Полезной, хотя и ограниченной, альтернативой является рассмотрение картины осреднен-ного турбулентного течения, даже если детали пульса-ционного движения,мы установить не можем. Рейнольдс преобразовал уравнения движения вязкой несжимаемой жидкости в форму, которая позволяет провести такое рассмотрение. Эти уравнения можно получить описанным ниже способом. [c.236] Члены O штрихами в правой части являются результатом преобразования членов левой части, определяющих ускорения в тубулентном потоке. [c.237] Эти напряжения возникают благодаря обмену количеством движения, как это уже онисано в П-З. Шесть касательных напряжений (из них три независимых) будут ненулевыми, если имеется корреляция между пуль-сационными компонентами скорости. [c.238] Пример 11-1. Турбулентное течение между плоскими параллельными стенками. [c.239] Следовательно, распределение давления в плоскостях, перпеиди-куляриых к направлен течения, отличается от гидростатического давления на величину pv . Эта величина невелика, по в специальных случаях может оказаться важной. [c.239] Пример 11-2. Уравнения турбулентного пограничного слоя. [c.240] Проверка этих уравнений предоставляется читателю. [c.240] Следовательно, как и при течении между параллельными плоскими стенками, давление в пограничном слое зависит от среднеквадратичного значения компоненты турбулентной пульсации v. Если ввести массовую силу тяжести и предположить, что она действует противоположно направлению отсчета h, то найдем, что равенство (11-26) имеет место и в последнем случае. [c.240] Вернуться к основной статье