ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Теорема взаимности из "Теория упругости " Здесь в согласии с (2.4.6) гл, И индексами + и — обозначены значения ы под и над барьером (рис. 9). [c.199] По тензору T(u(Q)) определяется распределение поверхностных сил n T(u(Q)) на поверхности двусвязного объема О эта система сил статически эквивалентна нулю, так как определяемое по вектору u(Q) напряженное состояние является равновесным. [c.200] Определим теперь в объеме Vi напряженное состояние Т, создаваемое поверхностными силами — n-T(u(Q)) при отсутствии дисторсии. Такое напряженное состояние по теореме п. 4.6 существует и определяется единственным образом, так как искомый в нем вектор перемещения м непрерывен и однозначен, а система поверхностных сил — п Т(u(Q)) статически эквива -лентна нулю. Наложение напряженных состояний f( (Q)) и Г представляет напряженное состояние в двусвязном объеме, определяемое только дисторсией, так как внешние силы в нем отсутствуют. [c.200] Вернуться к основной статье