ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Первый тензор конечной деформации из "Теория упругости " Эта формула аналогична (3.4.5). [c.75] Этим объясняются принятые в линейной теории наименования диагональных компонент тензора ё относительными удлинениями, а недиагональных — сдвигами. Последние здесь представляют изменения первоначально прямых углов между отрезками, параллельными координатным осям. [c.77] Относительные удлинения 6а и сдвиги в большом числе задач теории упругости оказываются достаточно малыми, что дает основание к замене формул (3.6.8) приближенными равенствами (3.6.10). Однако малость самих относительных удлинений и сдвигов еще не может служить основанием для замены тензора S на е—требуется, как говорилось, малость всех компонент тензора-градиента перемещения Уи. Так, в п. 3.8 будет приведен пример, когда S = О (поворот среды как твердого тела), тогда как ё= 0 и компоненты этого тензора могут быть сколь угодно большими. Очевидно, что здесь возможность отождествления тензоров и ё отпадает. Эти же вопросы рассматриваются в п. 3.9. [c.77] Вернуться к основной статье