ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Теплоемкость вырожденного электронного газа из "Элементы статистической механики, термодинамики и кинетики " число частиц в котором много больше, чем число состояний, доступных для каждой из них, называют вырожденным. В конце предыдущего параграфа мы видели, что такие условия характерны для электронного газа в металлах. В этом случае подсчет числа возможных микросостояний системы усложняется, потому что движение частиц перестает быть независимым. Для электронов, которые являются фермионами, это проявляется в том, что каждое возможное состояние частицы может быть занято не более, чем одним электроном. Два электрона уже не могут находиться в одном и том же состоянии. [c.181] Но при достаточно низких температурах существование такого запрета снова упрощает ситуацию, и мы покажем сейчас, как в этом случае можно качественно описать поведение электронного газа. [c.181] Но большинство из них — и в этом великая сила правила запрета—не могут реагировать на слабые внешние воздействия. Потому что реагировать—значит изменять свое состояние. Но для большинства электронов соседние состояния как большей, так и меньшей шергии недоступны, потому что они заняты другими электронами. [c.182] При Т = о они просто свободны. А при конечных температурах, хотя в них и будут попадать какие-то электроны, заброшенные тепловым движением, но будет оставаться и много свободных состояний. [c.182] Вследствие того, что эти АМ электронов участвуют в хаотическом тепловом движении, они размазьшаются по большему числу состояний, чем остальные электроны, на каждый из которых приходится точно одно состояние. Поэтому они не так сильно мешают друг другу. Их движение становится похожим на движение молекул газа в условиях справедливости классического приближения, когда на каждую молекулу приходится много незанятых состояний. [c.182] Вернуться к основной статье