ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Простейшая модель твердого тела из "Элементы статистической механики, термодинамики и кинетики " Именно такая ситуация и осуществляется в твердых телах. Мы получим поэтому простейшую модель твердого тела, если расположим в фиксированных точках пространства Ы атомов, которые почти независимо друг от друга совершают небольшие колебания около положений равновесия. Колеблющийся атом называют осциллятором. А твердое тело в этой модели можно назвать газом осцилляторов. Газом—в том смысле, что эти осцилляторы колеблются почти независимо друг от друга. [c.61] Для описания состояний осциллятора, наряду с компонентами Рх Ру Рг импульса р, удобнее использовать не координаты колеблющегося атома, а компоненты х, у, z его смещения г от положения равновесия. Если бы осциллятор был совершенно изолированным, его колебания были бы регулярными, и значения r t) и p(t) были бы жестко скоррелированы в каждый момент времени атом находился бы в определенном положении и имел бы определенный импульс. [c.61] Число статистически доступных состояний осциллятора, т.е. его статвес д будет определяться в таких условиях произведением интервалов Ах Ау Аг Ар Ар у Ар , в пределах которых заключены значения соответствующих переменных. Нам нужно установить поэтому, чем будет определяться величина этих интервалов в состоянии термодинамического равновесия. [c.62] В ЭТОМ случае в среднем распределяется поровну между колебаниями в трех различных направлениях и что, более того, каждое такое колебание характеризуется равенством средней кинетической и средней потенциальной энергии. [c.63] Хотя наши вычисления снова были лишь качественными, полученная конечная формула (3.14) —опять точная в том смысле, что в рамках классического приближения вычислить неизвестную нам константу все равно нельзя. Мы увидци позже, что это приближение справедливо, если только температура тела не очень низка, и в гл.8 познакомимся с более совершенной теорией. [c.63] Вернуться к основной статье