ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Для модели распространения волн, удовлетворяющих условию (3.17), заметим, что восстановить зависимость действительной части волнового вектора от частоты по известной зависимости мнимой части можно с точностью до действительного слагаемого, имеющего, очевидно, нулевую мнимую составляющую и, следовательно, никак не влияющую на правую часть (3.17). В этом случае следует выбрать эту константу из физических соображений и применить преобразование Гильберта к соответствующей разности (в данном случае речь идет о так называемых «дисперсионных соотношениях с вычитанием»). В нашем случае естественно исходить из того, что волна, бегущая по однородной среде, вмещающей фрактальные включения, распространяется со скоростью, соответствующей этой вмещающей среде, во всяком случае, на предельно малых расстояниях, на которых однородность среды еще не нарушена включениями, то есть в пределе очень коротких длин волн или очень высоких частот. Поэтому естественно выбрать в качестве действительной константы предельную скорость волн при (условно) бесконечно высокой частоте. [Выходные данные]