ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Пусть точке О отвечает на плоскости ( точка О . Так как О лежит на струе, то О находится на полуокружности в плоскости t, причем в силу симметрии задачи точке О отвечает точка I. Кроме критической точки А, которая переходит в Л ( = 0), мы будем иметь в нашем потоке еще одну критическую точку К (положение ее заранее неизвестно) вне области кавитации. Пусть она переходит в точку К на мнимой оси с координатой ?=гЛ(0<&<1). Наконец, бесконечно удаленной точке С первого листа плоскости г отвечает точка С с координатой ; ?с (О < с < й < 1). Пусть отображение дается функцией 2 = / {1). Обозначим, как всегда, w{z) = w{f {t)) = W {I) и будем рассматривать (О как комплексный потенциал некоторого фиктивного течения внутри нашей полуокружности плоскости 1. По особенностям в плоскости 1 легко определить вид функции dW|dt. Действительно, в нашем фиктивном течении мы должны расположить особенность типа стока в точке О , особенность типа дублета в точке С , вихрь в точке О ; точки К и А этого течения, так же как и В , В , должны быть критическими точками. Таким образом, dW?dt имеет полюс первого порядка в точке t = i, полюс второго порядка [Выходные данные]