Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

[<< Стр.]    [Стр. >>]

(6.6.47)	—(6.6.52), имеют осевую симметрию относительно направления единичного вектора <1. Следовательно, начальное состояние Жi придает материалу, идеально изотропному во всех других отношениях, осевую симметрию. Теперь выскажем замечание о коэффициентах g, I и ё. Если бы мы линеаризовали уравнения относительно состояния с нулевой намагниченностью, то эти коэффициенты были бы равны нулю, так как линейное изотропное тело не проявляет никаких свойств пьезомагнетизма. В случае же, когда имеет место соотношение (6.6.50), взглянув на термодинамические определения (6.6.53) и список инвариантов (6.4.31), мы обнаруживаем, что, например, / получается при помощи частной производной энергии по инварианту, который имеет первый порядок по деформациям и второй — по намагниченности. Сравнив этот результат с выражением (6.4.36), где компоненты тензора магнитострикции	можно получить

[<< Стр.]    [Стр. >>]

ПОИСК



(6.6.47) —(6.6.52), имеют осевую симметрию относительно направления единичного вектора <1. Следовательно, начальное состояние Жi придает материалу, идеально изотропному во всех других отношениях, осевую симметрию. Теперь выскажем замечание о коэффициентах g, I и ё. Если бы мы линеаризовали уравнения относительно состояния с нулевой намагниченностью, то эти коэффициенты были бы равны нулю, так как линейное изотропное тело не проявляет никаких свойств пьезомагнетизма. В случае же, когда имеет место соотношение (6.6.50), взглянув на термодинамические определения (6.6.53) и список инвариантов (6.4.31), мы обнаруживаем, что, например, / получается при помощи частной производной энергии по инварианту, который имеет первый порядок по деформациям и второй — по намагниченности. Сравнив этот результат с выражением (6.4.36), где компоненты тензора магнитострикции можно получить

[Выходные данные]

© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте