ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Из рис. 16 видно, что с увеличением амплитуды Р/ давления ультразвукового поля наступает момент, когда кавитационный пузырек вырастает до таких больших размеров, что не успевает захлопнуться в фазе сжатия первого периода Г, совершает вторичную пульсацию и лишь только в конце второго периода окончательно захлопывается. Эти пульсации достаточно четко повторяются в дальнейшем, но период изменения функции В (1) становится в этом случае в два раза большим, чем период ультразвукового поля, т. е. равен 2 Т. Аналогичное увеличение периода пульсаций в два раза наблюдается при увеличении начального размера пузырька Во при постоянном, даже достаточно малом, Ру , равном нескольким атмосферам. Излучаемое при пульсациях такого кавитационного пузырька давление имеет период, ровнов два раза больший, чем период Г ультразвукового поля, поэтому в спектральном представлении такого сигнала в виде ряда Фурье будут спектральные составляющие частоты т/2 /, где т = 1, 2, 3,... При четном т получим дискретные составляющие, частоты которых равны частотам уже присутствующих в спектре кавитационного шума дискретных гармонических составляющих. Но при нечетном т получим совершенно новые дискретные составляющие частоты nf — /2 /. Это так называемые субгармонические составляющие кавитационного спектра, которые наблюдались различными исследователями [40, 41], но о происхождении которых высказывалось много противоречивых гипотез [12]. [Выходные данные] [Выходные данные]