ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы вой пакет с импульсом Ш = туъ окрестности точки г (с точностью до ширины пакета) и рождает новый волновой пакет с импульсом Йк = ту вблизи той же самой точки г. Это значит, что Sk kir) можно представить в виде произведения оператора уничтожения пакета Ок(г) и оператора рождения а ,(г). Тогда член столкновений можно представить себе как результат действия произведения двух операторов >S k k(r) k| ,ki (•¦)• Действие такого оператора на волновую функцию является случайным: оператор дожидается момента времени, когда в окрестности точки г окажутся волновые пакеты с импульсами Йк, Йк], а затем он переводит их в новые пакеты с импульсами Йк ,Йк 1. Вероятности соответствуюшего рассеяния находятся по правилам квантовой механики. При каждом рассеянии должны соблюдаться законы сохранения к + к] = к + Ц; к + к[ = (к ) + (Ц) . [Выходные данные]