ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Чтобы изучить характер движения и проблему нагрева при выполнении указанного маневра, полезно несколько упростить уравнения (11.2) и (11.3). Для этого обратимся вновь к уравнению (11.8), устанавливающему экспоненциальную зависимость плотности атмосферы от высоты, и будем также полагать, что на протяжении того небольшого слоя атмосферы, где в основном и происходят замедление и нагрев космического корабля при его спуске, ускорение силы тяжести можно считать постоянным, не зависящим от высоты. Кроме того, будем определять траекторию касания как подчиняющуюся ограничению |Э| < 1, а также |m 0|<CZ). Последнее условие равносильно предположению о том, что на рассматриваемом участке полета сила аэродинамического сопротивления значительно превосходит компоненту силы тяжести в направлении движения. Наконец, если еще предположить, что в процессе прохождения атмосферы корабль движется при постоянной величине коэффициента подъемной силы Сь и коэффициента аэродинамического сопротивления Сп, то уравнения (11.2) и (11.3) примут вид: [Выходные данные]