ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Разобьем внутренний объем диафрагмированного волновода на две области (см. рис. 20), полагая при этом толщину диафрагмы равной нулю ф = ё). Поле в аксиальной области I представим в виде одной основной гармоники, бегущей по оси 2, аналогично тому как это делается для ненагруженного волновода (3.1). Каждую ячейку области II представим радиальной линией с идеально проводящими стенками. В такой линии направление распространения волны совпадает с направлением г. Так как радиальная линия закорочена при г = Ь цилиндрической стенкой волновода, то это приводит к установлению в ячейке стоячих волн по координате г. [Выходные данные]