ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы нимается равным нулю. Задача же гиперзвукового вязкого потока связана с появлением криволинейного скачка уплотнения, возникающего вследствие деформации потока в пограничном слое. Поэтому в данном случае нельзя пренебрегать градиентом давления. Таким образом, чтобы учесть указанное явление взаимодействия скачка и пограничного слоя в гиперзвуковом вязком потоке, необходимо видоизменить краевые условия на внешней границе пограничного слоя. Детальное рассмотрение такого взаимодействия связано с большими трудностями. В настояш,ее время считают, что на поверхности существуют три нечетко разделенные области, которые характеризуются отношением толщины вязкого пограничного слоя к расстоянию от поверхности тела до скачка уплотнения [2, 4]. Лиз и Пробштейн [5] получили асимптотическое решение для случая больших расстояний от передней кромки. В настоящей работе рассматривается область, близкая к передней кромке, причем из рассмотрения исключается часть области, непосредственно примыкающей к передней кромке, где уравнения пограничного слоя теряют свою силу. Приближенное распределение давления на границе вязкого слоя выражается нами через неизвестную толщину пограничного слоя. [Выходные данные]