ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Чтобы сравнить результаты с реальной ситуацией для 2п и М?, формулу (П14.9) необходимо несколько модифицировать. Во-первых, следует учесть вклад от электронных орбит, проходящих по внутреннему пояску «монстра». В слабых полях (Н < Н ) эти электроны вместе с электронами на орбитах вокруг «игл» или «сигар» точно компенсируют вклад от дырок на гексагональных орбитах. Поперечная проводимость а,, должна в этом случае изменяться как (если поле Н достаточно велико, так что > 1), а холловская проводимость 02 должна стремиться к нулю. Чтобы удовлетворить требованиям, накладываемым этими соображениями, необходимо в (П14.9) добавить а/Н (а — действительная величина) к коэффициенту при Е и заменить член 1тг/3 на Другое важное обстоятельство, которое необходимо учесть, связано с тем, что поверхность Ферми в действительности не является цилиндром, как это до сих пор неявно предполагалось. Так можно было считать потому, что идеализированная двумерная картина справедлива лишь в очень узком диапазоне значений которые значительно меньше полного размера «иглы» или «сигары». Чтобы учесть это обстоятельство, следует провести интегрирование по к с учетом зависимости вероятности В от импульса вдоль поля. Однако вполне разумной аппроксимацией является замена множителя Ъпес/ж эмпирическим коэффициентом 6. И наконец, необходимо принять во внимание конечное значение времени г; его роль качественно рассмотрена в тексте книги. [Выходные данные]