ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Таким образом, при возбуждении среды короткими импульсами {xl<X2 GtI2) коэффициент усиления стоксова излучения растет пропорционально корню квадратному от длины пути в среде L и энергии накачки. Отметим, что при стационарных условиях (Т1, Т21) коэффициент усиления прямо пропорционален длине усиления L и интенсивности накачки (Gs = = 2Q I i,o| T 2i). Уменьшение коэффициента усиления при возбуждении короткими импульсами по сравнению со стационарным случаем связано с тем, что характерное время поперечной релаксации конечно, в результате чего нелинейная поляризация устанавливается с некоторой задержкой. Это проявляется также в укорочении стоксова импульса по сравнению с лазерным импульсом возбуждения, т. е. в уширении спектра стоксова импульса. Количественная оценка этого эффекта может быть выполнена для прямоугольного импульса накачки на основании (8.33). Для этого необходимо коэффициент усиления разложить в ряд около его максимального значения при [Выходные данные]