ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Характер распределения Е и соответственно плотности тока J в сечении для слабого (<?/6 л; 2,0) и сравнительно сильного (?/б » 6) поверхностного эффекта показан на рис. 3.11. Уже качественный анализ распределения тока позволяет выявить ряд специфических особенностей нагрева тел прямоугольного сечения. Прежде всего плотность тока в вершине угла (на ребре тела) при любой конечной частоте равна нулю, что в сочетании с повышенной ролью теплоотдачи в угловой зоне приводит к образованию локального или глобального минимума температуры в этой точке. Далее, максимум плотности тока находится на поверхности, в середине широкой стороны. Если поверхностный эффект выражен сильно, то плотность тока почти одинакова по всему периметру за исключением зоны углов шириной (1,0—1,5) б с пониженными значениями J. Несмотря на это, зона углов и вся зона узких боковых сторон будет перегреваться по сравнению с центральной зоной из-за меньшего сечения тела, приходящегося на единицу периметра. Действительно, в среднюю часть тела теплота поступает только с двух широких сторон, а в боковые зоны — с трех сторон, что приводит к их перегреву. [Выходные данные]