ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы чим, уже сейчас качественно очевидны. Влияние конечной температуры сказывается в некотором размытии границы между заполненными и незаполненными состояниями, которая при Г = О находится на ПФ и является совершенно резкой. Это размытие на величину порядка кТ по энергии уменьшает резкость исчезновения заполненных состояний на трубке и, следовательно, амплитуду осцилляций. Ясно, что уменьшение амплитуды осцилляций зависит от величины размытия по сравнению с энергией, разделяющей соседние трубки, т.е. от отношения кТ/Щ, где 13 = еН/тс и т — циклотронная мае са [ее определение дается позже, см. (2.21)]. Мы увидим в дальнейшем, что амплитуда р-й гармоники осцилляций в действительности содержит понижающий множитель (2ж кТ/Щ)/$ {2тг кТ/0Н), В соответствии с принципом неопределенности конечное время релаксации г приводит к размытию квантованных состояний, т.е. трубок Ландау, на величину порядка й/г по энергии, что также уменьшает амплитуду, и появляется дополнительный множитель, зависящий от Н/(т0Н)у или, что то же, от 1/со г, где о) — циклотронная частота. В действительности для амплитуды р-й гармоники этот множитель (он называется фактором Дингла) оказывается равным [Выходные данные]