ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы 1 3 других применений многолучевой ¦’интерференции отметим узкополосные оптические фильтры, пропускающие свет лишь в узком спектральном интервале вблизи заданного значения длины волны. Принцип действия интерференционного фильтра легко понять, представив себе интерферометр Фабри—Перо с очень малым расстоянием между отражающими слоями (от Я./2 ДО нескольких длин волн). При падении по нормали света с широким спектральным составом в проходящем свете возникает система максимумов (рис. 5.32), расстояние ДЯ, между которыми определяется в соответствии с (5.81) оптической толщиной пН промежутка между отражающими слоями: ДЯ,= Я, /(2а1/1) . Подбором к можно совместить один из максимумов с требуемым значением длины волны Я . Например, при оптической толщине пк = /2К получим ДЯ,= Я,о/5. Если Я,о = 500 нм, то соседние максимумы, лежащие при Я,о±ДЯ,, соответствуют Я., =400 нм и Я-2 = 600 нм. Они могут быть отделены от нужного максимума Я-о с помощью обычного стеклянного цветного фильтра. Оставшийся максимум при достаточно высокой отражательной способности Я зеркальных слоев может быть очень узок. Его ширина бЯ,, т. е. полоса пропускания интерференционного фильтра, меньше расстояния ДЯ, между соседними максимумами в ? раз, где Р — резкость полос многолучевой интерференции [см. (5.76)]. При /?«0,9 резкость и при ДЯ,= 100 нм имеем [Выходные данные]