ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Итак, вообще говоря, мы получим равенство (ф /) = = ±(фг ) , комбинируя которое с (4-69), приходим к закону преобразования полей ф,-, отличающемуся от обычного переменой знака для некоторых полей. Интерпретацию 0 как оператора преобразования РСТ можно произвести точно так же, как и в нормальном случае, рассмотренном в конце предыдущего раздела. Остается показать, что частицы в зтой теории подчиняются «нормальной» статистике. Это можно сделать, воспользовавшись асимптотическим условием, доказанным в [6]. Состояние, содержащее несколько ин-частиц, может быть получено путем перехода к пределу — оо (в сильном смысле) из состояния отмеченного временным параметром. Состояние Т( может быть порождено из вакуума действием одночлена по полям, подвергшимся преобразованию Клейна. Поскольку зти поля удовлетворяют нормальным перестановочным соотношениям, то частицы в подчиняются нормальной статистике при конечных временах, а тем самым и асимптотически. [Выходные данные]