ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Для данного направления дифрагированного луча векторы к/2я, проведенные от диска источника в точку Р к соответствующей сфере Эвальда, определяют сечение оболочки Эвальда в форме диска. Мы можем назвать его рассеивающим диском. Тогда полную интенсивность, рассеянную в направлении к, можно получить, интегрируя 1Р(и) по этому рассеивающему диску с учетом весового множителя, соответствующего интенсивности диска источника в точке Р. Очевидно, что размер и форма рассеивающего диска будут меняться в зависимости от угла рассеяния, гак что их влияние на интенсивности нельзя представить с помощью простой свертки некоторой функции формы с функцией 1 (и)( , за исключением случая, когда все рассеивающие углы малы, как это имеет место при дифракции электронов. [Выходные данные]