ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы В случае плотного газа центров — источников слабого рассеяния— потенциальная энергия электрона в поле каждого центра характеризуется радиусом действия Гр. Последний достаточно велик для того, чтобы охватить много атомных сфер радиуса однако глубина ямы здесь недостаточна для образования связанного состояния электрона. Полная потенциальная энергия (13.1) теперь представляет собой результат суперпозиции многих перекрывающихся вкладов, и потому ведет себя подобно гауссову случайному полю (§ 3.3) 2). Простоты ради будем считать, что среднее значение потенциальной энергии электрона в отдельном атоме равно нулю, как в выражении (3.17). Тогда, согласно (3.16), мы можем рассматривать величину (К) как непрерывную случайную функ- [Выходные данные]