ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы ется единственной наблюдаемой, характеризующей неравновесное состояние системы. Соответствующий квазиравновесный статистический оператор (4.1.32) описывает идеальный газ частиц (или квазичастиц). Если использовать этот оператор для формулировки граничного условия к квантовому уравнению Лиувилля, это будет означать, что в отдаленном прошлом все приведенные матрицы плотности распадаются на произведения одночастичных матриц. Такие граничные условия удобны только в тех задачах, где имеется некоторый малый параметр (концентрация частиц или взаимодействие между частицами). Тогда разность между истинным неравновесным статистическим оператором g{t) и квазиравновесным Qq{t) можно найти с помощью теории возмущений. [Выходные данные]