ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Мы думаем, что некоторые полезные сведения могут быть йо-лучены и с другой точки зрения. Вопрос, который мы поставили вначале, состоял в том, может ли зона проводимости смеси Т1—ТЬТе быть аппроксимирована моделью жесткой зоны. В этой модели подразумевается, что число состояний в зоне пропорционально полному числу атомов, а не количеству одной из компонент. Решив, что модель жесткой зоны неудовлетворительна, мы перешли к другому предельному случаю, основанному на рассмотрении зон приближения сильной связи. С этой точки зрения занятая часть состояний зоны проводимости остается неизменной при уменьшении концентрации с (до тех пор, пока другая зона не перекроется с Ef), тогда как в модели жесткой зоны она уменьшается. Это преувеличение может быть частично исправлено, если учесть межзонное смешивание, как в ПКП. Приближенный способ определения части состояний в зоне с энергиями ниже ?/ дается теорией фазовых сдвигов для парциальных волн, вызванных рассеивающими центрами [98]. В такой картине молекулы ТЬТе действуют как рассеивающие центры в электронном газе от атомов Т1, как показано на диаграмме потенциалов на рис. 7.15. Если плотность рассеивающих центров мала, то изменение плотности состояний при заданной энергии Е дается выражением [Выходные данные]