Рендалл

Следует также назвать изданные за этот же период курсы по химической термодинамике А. Эйкена, Льюиса — Рендалла и Пар-тингтона — Раковского, в первых частях которых были даны основы термодинамики. [c.243]

Для термодинамич. расчета растворимости веществ в сжатых газах необходимо знать летучести компонентов распюра в газовой и конденсированной фазах. Так как сведений о летучестях веществ очень мало, то для точного вычисления летучести нужно определять сжимаемость газовых и жи .ких растворов. Это требует такой затраты труда, что легче неносредственно определить растворимость вещества в газе под давлением. Для приближенного вычисления летучести прибегают к различным допущениям. Одно из наиболее простых состоит в том, что молекулярные силовые поля обоих компонентов раствора равны. В этом случае образуется идеальный раствор, летучести компонентов к-рого определяются ур-ь ием Рауля (правило Льюиса—Рендалла). Ряд ограничений не позволяет широко применять этот метод для вычисления растворимости жидкостей в сжатых газах. Поэтому обычно применяют полуэмпирич. УР-1ШЯ так, растворимость полярных жидкостей в неполярных газах описывается ур-нием [c.372]

Наблюденные вращательные спектры молекулы РНз по Райту и Рендаллу [956] [c.46]

Эта формула приводится Деннисоном [280] Райт и Рендалл [956] дали формулу, лишь очень незначительно отличающуюся от этой. [c.46]

Недавно Фоли и Рендаллу [324] удалось разрешить некоторые вращательные линии молекулы NHJ с большими значениями J на составляющиэ с различными К (см. фиг. II,б). [c.47]

Алгебраические уравнения дли W- при 7=0, 1, 2, 3, 4, 5, 6, согласи Нильсену [660] (исправленные Рендаллом, Деннисоном, Гинзбургом и Веба-ром [712]), имеют вид [c.60]

Нильсеном [780] и Нильсеном [665]. Рендалл, Деннисон, Гинзбург и Вебер [712] дали приближенную формулу в случае нелинейной молекулы типа ХУ (такой, как Н3О) для смещений 8/ (7+у) и F J J), самого высокого и самого низкого уровней каждой системы с данным У, поз пикающих вследствие нежесткости. Они нашли, что [c.64]

До настоящего времени Н2О и В О являются единственными молекулами из числа представляющих собой асимметричные волчки, для которых сколько-нибудь подробно исследовались инфракрасные вращательные спектры. Рендалл, Деннисон, Гинзбург и Вебер [712] и Фьюзон, Рендалл и Деннисон [343] измеряли эти спектры с большой степенью точности на приборах с очень высокой разрешающей способностью. На фиг. 21 изображена часть наблюденного спектра молекул Н.2О. С первого взгляда в спектре не видно закономерностей. При более тщательном рассмотрении, однако, можно найти несколько серий линий с закономерным изменением расстояний. Две такие серии [c.71]

В случае молекулы НзО вращательные постоянные А, В п С для основного состояния были известны из вращательно-колебательного спектра (см. гл. IV), в случае молекулы В О эти постоянные можно было рассчитать на основе известных значений постоянных молекулы Н.2О и известных значений масс, предполагая, что расстояния между атомами те же, что и для Н О (см. Фьюзон, Рендалл и Деннисон [343]). Поэтому в обоих случаях спектр [c.72]

Остается рассмотреть деформационные колебания группы ОН по отношению к связи С—О. Очевидно, что в этом случае расщепление должно быть наибольшим. Колебание с изменением угла С—О—-Н в первоначальной плоскости должно иметь частоту того же порядка, как и частота деформационного колебания молекулы Н О (конечно, измененную вследствие иного распределения масс). Ее можно сопоставить либо с поляризованной комбинационной линией 1056 см , либо с инфракрасной полосой 1340 см . Последнее предположение высказано Нетером [673]. Возможно, оно несколько более вероятно, так как в спектре молекулы СНзОО встречается аналогичная частота с приблизительно правильным изотопическим смещением. Структура полосы носит явно выраженный гибридный характер (см. раздел 26, гл. IV). Именно это и должно быть, лотому что направление изменения дипольного момента не совпадает точно ни с направлением, параллельным оси, ни с направлением, перпендикулярным оси. Деформационное колебание, перпендикулярное плоскости С—О -Н, можно рассматривать как крутильное колебание связи ОН по отношению к оси С—О. Можно ожидать, что его частота должна быть значительно меньше. Согласно Келеру и Деннисону [517], оно соответствует интенсивному поглощению в области 270 см , обнаруженному Лоусоном и Рендаллом [560]. Следует ожидать также, что потенциальная энергия как функция угла между плоскостью С—О- Н и фиксированной плоскостью симметрии группы СН имеет три [c.359]

На основании этих анализов спектра были определены со значительной точностью положения вращательных уровней (см. работы, цитированные выше, для возбужденного состояния и работу Рендалла, Деннисона, Гинзбурга и Вебера [712] для основного состояния). Однако из наблюденных значений уровней энергии до сих пор не удалось с соответствующей точностью вычислить значения вращательных постоянных (сравнимой с точностью, полученной для линейных молекул). [c.518]

Исследования Рендалла [427] обнаружили дисперсию скорости звука в некоторых спиртах от 0,01 до 0,15%. Но такие малые величины дисперсии устанавливались экспериментально нелегко. [c.290]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...