293 — Расчет измерения 17 — Значения

Если измеренного значения Рщ т имеется в распоряжении, то требующаяся для расчёта величина может быть взята из кривой, [c.761]

Если значения а или г вычисляются различными приёмами, то получение близких результатов (в пределах расхождения до IQJ/o) может служить косвенным подтверждением правильности расчёта, а также следования ошибок закону Гаусса. Если же получаются значительные расхождения в результатах, то следует как проверить самое вычисление, так и увеличить число измерений для поверки соответствия распределения ошибок закону Гаусса (приёмами, указанными в третьей задаче). [c.303]

Н = 10 Э, рд — рв, равной одному ядерному магнетону). Это осложняет измерение и ограничивает число доступных изучению ядер. Величины рд определены для ряда резонансов лантаноидов (ТЬ, Оу, Но и Ег). При этом ср. значение (рвД) = 0,34 0,22, что согласуется с расчётами в рамках статистической моде.чи ядра. [c.277]

Таким образом, в теории Прандтля устанавливается нелинейная связь между турбулентным трением и градиентом скорости основного потока в поперечном направлении с переменным коэффициентом, представляющим собой квадрат пути перемешивания. Чтобы получить какие-либо конкретные результаты из (5.12), приходится прибегать к дополнительным предположениям, правильность которых в ограниченных пределах может подтверждаться только после сравнения результатов расчёта с результатом измерений при соответственном выборе значений безразмерных постоянных. Так, например, если принять 1) путь перемешивания линейно зависящим от расстояния от стенки, т. е. [c.468]

При измерениях проводов необходимо фиксировать температуру 1°С, при которой производились измерения температуру определяют по крайней мере в начальном и конечном пунктах измеряемого провода (цепи) и при расчётах берут среднее значение [c.931]

Метод косвенного измерения расхода по величине перепада давления на дроссельном устройстве, встраиваемом в трубопровод, является универсальным и наиболее широко распространённым методом измерения расхода любой среды и практически в любых условиях. Для дроссельных устройств вполне определённого профиля и для определённого места измерения перепада давления установлены точные зависимости менаду величиной перепада и расходом. Такие зависимости установлены для трубопроводов круглого сечения диаметром 40—50 мм и более. Для трубопроводов меньшего диаметра имеет значение состояние внутренней поверхности трубопровода и некоторые другие факторы, трудно оцениваемые при расчёте. Поэтому в этих случаях при.менение расходомеров дроссельного типа, обеспечивающих высокую точность измерения, возможно лишь при индивидуальном тарировании расходомера на месте измерения. Аналогичное полои<ение существует в случае измерения расхода в некруглых трубопроводах и каналах. [c.750]

Значение коэфициентов расхода а дисковых диафрагм, при точных измерениях, считают зависящим не только от отношения й ), как у нормальных острых диафрагм, а помимо того, также ст диаметра трубопровода С и от числа Рейнольдса Яе. Однако и здесь, после некоторого критического числа Рейнольдса, допустимо для технических расчётов считать коэфициент расхода постоянным. В табл. 45 и 46 приведены средние. значения коэфициентов расхода для трубопроводов двух диаметров после критических чисел Рейнольдса [c.753]

Чтобы получить значение сил, действующих на тело, измеряют давления на поверхности модели при помощи специальных, т. н. дренажных, отверстий, соединённых с манометрами резиновыми или металлич. трубками (рис. 1). Тип манометра выбирается в соответствии с величиной измеряемого давления и временем измерения, к-рое изменяется от 10с в ударных трубах до 102 р 3 обычных аэродинамич. трубах. Силы, касательные к поверхности модели, обычно находят расчётом в нек-рых случаях их опре- [c.44]

Если это условие не выполнено, то расчёт модуля упругости на основании измеренных значений скоростей звука даёт ошиЗочные значения ). [c.233]

В Г. трубопроводов рассматриваются способы определения размеров труб, необходимых для обеспечения заданного расхода жидкости при заданных условиях и для решения ряда вопросов, возникающих при проектировании и строительстве трубопроводов разл. назначения (водопроводы, напорные трубопроводы электростанций, нефтепроводы, газопроводы и пр.) исследуется вопрос о распределении скоростей в трубах, что имеет большое значение для расчётов теплопередачи, устройств пневматнч. и гпдравлич. транспорта, при измерении расходов и т. д. Теория ноустановившсгося движения в трубах используется при исследовании гидрав-лич. удара. [c.460]

Интерес к прецизионному расчёту и измерению Л. с. в атоме водорода связан не только с неустранённым пока расхождением между наиб, точными известными теоретич. значениями 6 , а также между теорией и экспериментом, но и с возможностью извлечения информации о структуре п свойствах поправок, не связанных непосредственно с КЭД. В отличие от аномального магн. момента, Л. с. характеризует свойства связанного с ядром электрона, т. е. учитывает не только эффекты КЭД, но и эффекты, обусловленные [c.622]

Первые эксперим. исследования спектров М. и. и ах сателлитов были выполнены в 1920—40-х гг., интенсивные исследования начаты в 60—70-х гг. внеатмосферным изучением короны Солнца методами рентгеновской спектроскопии. Точность измерения Я в спектрах лаб. и астрофиз. источников сравнима с точностью георетич. расчётов, ДЯ/Я составляет 10" —10" для диапазона Я = 1—10A. На рис. 1—3 приведены рентг. спектры для разл. источников М. и. Экспериментально, как правило, измеряются разности между длинами волн линий данной и резонансной, к-рая обычно согласуется с расчётной. Появились первые эксперим. измерения (1986) абс. длин волны переходов в (Н] и Не] ионах. Эти результаты являются наиб, точными и подтверждают надёжность теоретич. расчётов. В табл. 2 приведены значения длин волн Я для резонансных переходов 2 Р) — Н5а [Не] ионах, полученные в вакуумной искре и теоретически рассчитанные. [c.161]

Обычно С, о. находят экспериментально, измеряя времена жизни возбуждённых aioimHX или молекулярных состояний иля интенсивностей испускания и поглощения. В измерениях 2-го типа используют источники излучения, для к-рых могут быть найдены или вычислены абс. или относит, значения населённостей возбуждённых уровней. Эксперим. данные по относит, значениям дифференциальных сечений ионизации атомов электронным ударом сопоставляются с расчётами для обобщённых С. о., что позволяет апробировать теоретич. выбор волновых ф-ций и применимость первого, борновского приближения в теории столкновении. [c.495]

Ф. п. применяется в электрохим. расчётах. Названа в честь М. Фарадея (М. Faraday), открывшего осн. законы электролиза. Значение F определялось на основе измерений эл.-хим. эквивалента серебра. [c.275]

Метод Ф. с. обладает чрезвычайно высокой чувствительностью к обнаружению примесей в ПП. Она обусловлена тем, что величина регистрируемого напряжения U не зависит от концентрации примеси в широких пределах её изменений. Концентрация носителей заряда 6л, образующихся при фототермоионизации, и концентрация свободных носителей заряда я, генерируемых тепловыми колебаниями и фоновым излучением, много меньше концентрации основных N и компенсирующих примесей и одинаковым образом от них зависят. Т. к, U njn, то значение и оказывается не зависящим от /V и JV . Расчёт показывает, что при обычных условиях измерений (чаше всего реализуемых при обычной интенсивности пучка спектрометра, интенсивности фонового излучения и темп-ре измерений) в Ge и Si значение U не зависит от концентраций примесей [c.362]

Наиб, точные значения Ф, ф. к. обычно получают путем сравнения результатов прецизионных измерений с предсказаниями соответствующих теоретич. моделей. Все перечисленные выше Ф. ф. к. (кроме а) являются размерными величинами, поэтому их численные значения зависят от размера соответствующих осн. физ. величин и выбора системы единиц, а также от степени точности измерений и расчётов. В итоге возникает довольно сложная процедура согласования значений Ф. ф. к. на основе наименьших квадратов метода с учётом соотношений, связывающих Ф. ф. к. Последнее такое согласование было проведено Р, Коэном (Е. R. ohen) и Б. Тэйлором (В. N. Taylor) в 1986 (табл.). Уточнение значений Ф. ф. к. имеет важное значение для метрологии, а также может привести к обнаружению (или устранению уже известных) противоречий в физ. описании природы. [c.381]

Н. Это определение связало ампер уже с тремя осп. единицами — метром, килограммом и секундой, оно не может быть воплощено в к.-л. техн. устройстве. Поэтому в большинстве стран в качестве Э. ампера использовались (и частично используются) установки, реализующие ампер путём измерения либо силы (ампер-весы разл. конструкций), либо момента сил, действующих на катушку с током, помещённую в магн. ноле др. катушки. Модельные расчёты такого рода устройств содержат неопределенности в реализации междунар. определения. Отсутствие единой пригодной для реализации междунар. спецификации для этих устройств сделало необходимыми междунар. сличения и принятие для единицы ампера нек-рого ср. значения, т. е. введение централизованной СОЕЙ. Т. к. эталонные меры силы тока отсутствуют, сличаются меры электрич. сопротивления, прокалиброванные на национальном Э, ампера — ампер-весах. [c.641]

Большое значение при рассмотрении практических вопросов анализа работы измерительных устройств, выбора интервала осреднения и установления разумного временнбго накопления случайного сигнала имеет так называемый интервал корреляции Tq, характеризуюпщй время, в течение которого случайный процесс можно считать статистически связанным. Некоторые вопросы измерения и расчёта Tq применительно к случайному турбулентному полю рассмотрены в главе 2. Здесь остановимся на особенностях определения Tq ДЛЯ нестационарных процессов. Для стационарного процесса Tq определяется соотношением [c.27]

ОДНОГО и ТОГО же размера. Измеренные в различных точках помеш,ения уровни давления подвергались статистическому усреднению, так что средние значения можно было считать определяющими акустическую мощность, излучаемую громкоговорителем. Сопоставление кривых рис. 90 и 91 свидетельствует о том, что приближённый расчёт даёт качественно правильную картину явления [c.191]

Расчёт неравномерности при озвучании рупорным громкоговорителем. Как показали систематические измерения Ю. М. Сухаревского, характеристики направленности экспоненциальных рупоров круглого сечения имеют форму, близкую к эллиптической. В области повышенных частот, превышающих трёх- или четырёхкратное значение критической частоты рупора, характеристика направленности удовлетворительно аппроксимируется эллипсом, вершина которого лежит в плоскости оконечного отверстия, а большая ось направлена по оси рупора (рис. 265). При такой аппроксимации предполагается, что боковое излучение рупора (перпендикулярно к его оси) и излучение назад содержат ничтожно малую часть общей излучаемой мощности. [c.491]

ВЫСОКИМИ номерами ] коэффициент поглощения, измеренный с помощью интерферометра, стремится к истинному значению. Поэтому критерием работы интерферометра может служить расчёт коэффициента поглощения в одном из газов, в котором его величина известна. Определение коэффициента поглощения звука в стандартном газе позволяет рассчитать величины, определяющие структуру акустического поля, характерную для данного интерферометра. Зная характеристики акустического ноля, можно, воспользовавшись развитой Краснушкиным теорией, определить более точно по кривой реакции коэффициент поглощения звука в исследуемом газе. Подробности расчёта можно найти в оригинальной работе [42]. Краснушкин показал, что расчёт коэффициента поглощения по способу Пумиера будет включать определённую ошибку, особенно большую прн исследовании поглощения в лёгких газах. [c.89]

Расчёт разл. равновесных К. п. явился исторически первым методом термодинамич. исследований. На его основе был проанализирован рабочий цикл идеальной тепловой машины (цикла Карно), получено матем. выражение второго начала термодинамики, построена термодинамическая температурная шкала, получены мн. важные термодинамич. соотношения Клапейрона — Клаузиуса уравнение и др.). В технике К. п. применяются в кач-ве рабочих циклов двигателей внутр. сгорания, разл. теплосиловых и холодильных установок. КРУТИЛЬНЫЕ ВЕСЫ, чувствительный физ. прибор для измерений малых сил (малых моментов сил), К. в. были изобретены франц. физиком Ш. Кулоном в 1784 и применены им для исследования вз-ствия точечных электрич. зарядов и магн. полюсов (см. Кулона закон). К. в. простейшей конструкции состоят из вертикальной нити, на к-рой подвешен лёгкий уравновешенный рычаг. Измеряемые силы действуют на концы рычага и поворачивают его в горизонтальной плоскости до тех пор, пока не окажутся уравновешенными силами упругости закрученной нити. По углу поворота Ф рычага можно судить о величине крутящего момента действующих сил, т. к. ф пропорц. МуЛ1С1, где I — длина нити, С — модуль сдвига материала нити, I — момент инерции поперечного сечения нити. Шкалу отсчёта К. в. обычно градуируют непосредственно в ед. силы или момента силы. Высокая чувствительность К. в. достигается применением достаточно длинной нити с малым значением момента инерции поперечного сечения. [c.333]

Ф. п. широко применяется в электрохимических расчётах. Названа в честь М. Фарадея, открывшего основные законы электролиза. Значение F определялось на основе измерений электрохим. эквивалента серебра. ФАРАДЕЯ ЭФФЕКТ, один из эффектов магнитооптики. Заключается во вращении плоскости поляризации линейно поляризов. света, распространяющегося в в-ве вдоль пост. магн. поля, в к-ром находится это в-во. Открыт М. Фарадеем в 1845 и явился первым доказательством прямой связи оптич. и эл.-магн. явлений. [c.802]

Описание вз-ствий Э. ч., как отмечалось, связано с калибровочными теориями поля. Эти теории, позволяющие рассчитывать вероятности переходов с Э. ч., в настоящем своём виде обладают одним серьёзным недостатком, общим с квант, электродинамикой,— у них в процессе вычислений получаются не имеющие физ. смысла бесконечно большие значения для нек-рых физ. величин [расходимости). С помощью спец. приёма переопределения наблюдаемых величин (массы, заряда) — перенормировки (ренормировки) удаётся устранить бесконечности из окончат, результатов вычислений. Однако процедура перенормировки — чисто формальный обход трудности, существующей в аппарате теории, к-рая на каком-то уровне точности должна сказаться на степени согласия расчётов с измерениями. [c.901]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...