271 — Вычисление сечений плоских простейших— Вычисление

Таблицы значений при ч = 1 119—121 -- сечений плоских простейших — Вычисление 113— 116, 268, 274—277, 282— 292 [c.991]

Логарифмическая особенность на остальных участках пелены связана лишь с дискретностью принятой модели, поскольку описание криволинейной вихревой поверхности посредством плоских вихревых прямоугольников приводит к появлению бесконечной кривизны в местах их стыка. Более того, при моделировании винтовой поверхности прямоугольными элементами возникают места пропусков или накладывания частей прямоугольников друг на друга. Именно такая аппроксимация реальной системы вихрей приводит к появлению бесконечных скоростей. При плавном, не имеющем разрывов и бесконечной кривизны соединении вихревых элементов логарифмические особенности в местах их стыковки взаимно уничтожаются. Исключить такую особенность у прямоугольных вихревых элементов путем перехода к вихревым трубкам конечного переменного сечения довольно сложно. Лучше всего, по-видимому, просто строить расчеты таким образом, чтобы в них не приходилось производить вычисление скоростей вблизи кромок вихревых элементов. [c.497]

Приведем формулы для вычисления главных центральных моментов инерции некоторых наиболее часто встречающихся в практических расчетах простейших плоских сечений. [c.111]

Источниками геометрических данных могут быть аналитические уравнения, описывающие объект, многовидовый технический чертеж, представляющий собой набор плоских проекций разрезов и сечений фигуры, либо физическая модель фигуры Описание фигуры аналитическими уравнениями линий в пло ском случае и поверхностей, ограничивающих фигуру, в трех мерном случае предполагает наличие программных средств, пред назначенных для вычисления коэффициентов уравнений, описы вающих фигуру. Такими средствами являются специальные па кеты программ описания геометрической информации [41, 49 140] либо специализированные проблемно-ориентированные языки программирования. Составленные пользователем описания вводятся в ЭВМ либо с клавиатуры электрической пишущей машинки (ЭПМ) или графического дисплея (ЭЛТ) (рис. 133), либо, в простейшем случае, с перфокарт. [c.212]

Напряженное состояние в составных цилиндрических оболочках с отдельно стоящими ребрами наиболее просто оценивается при-бл1женным методом, основанным на элементарной теории плоских сечений. Этот метод не учитывает краевые эффекты и влияние деформаций сдвига. Согласно принципу Сен-Венана можно ожидать, что вычисленные напряжения близки к действительным только в сечениях оболочки, достаточно удаленных от ее торцов. В случае, если длина оболочки соизмерима с ее диаметром, необходимы более точные методы расчета напряженно-деформированного состояния конструкции, полученные с применением моментной теории. [c.163]

Клебш первый занялся исследованием задачи плоского напряженного состояния и дал решение для круглой пластинки (см. с тр. 310). Другой случай, имеющий большое практическое значе-лие, был решен Харлампием Сергеевичем Головиным (1844— 1904) ). Он заинтересовался деформациями и напряжениями круговых арок постоянной толщины. Рассматривая задачу как двумерную, он сумел получить решения для систем, представленных на рис. 170. Он находит, что в условиях чистого изгиба (рис. 170, а) поперечные сечения остаются плоскими, как это обычно и принимается в элементарной теории кривого бруса. Но найденное им распределение напряжений не совпадает с тем, которое дается элементарной теорией, поскольку последняя предполагает, что продольные волокна испытывают лишь напряжение о, простого растяжения или сжатия, между тем как Головин доказывает существование также и напряжений а , действующих в радиальном направлении. При изгибе же, производимом силой Р, приложенной к торцу (рис. 170, б), в Киждом поперечном сечении возникают не только нормальные напряжения, но также и касательные, причем распределение последних не следует параболическому закону, как это предполагается в элементарной теории. Головин вычисляет не только напряжения для такого кривого бруса, но также и его перемещения. Имея формулы перемещений, он получает возможность решить и статически неопределенную задачу арки с защемленными пятами. Проделанные им вычисления для обычных соотношений размеров арок показывают, что точность элементарной теории должна быть признана для практических целей вполне достаточной. Исследования Головина представляют собой первую попытку применения теории упругости в изучении напряжений в арках. [c.419]

А. Фёппль интересовался в то время теорией изгиба кривых брусьев и провел большое число испытаний по определению прочности сцепок железнодорожных вагонов. Он полагал, что при вычислении наибольших напряжений в изгибаемом крюке вполне приемлемую точность дает формула простой прямолинейной балки. Профессор К. Бах в Штутгартском политехническом институте был иного мнения и исходил из теории изгиба кривого бруса, построенной Винклером в том предположении, что поперечные сечения кривого бруса остаются при изгибе плоскими. Прандтль получил строгое решение для чистого изгиба кривого бруса узкого прямоугольного поперечного сечения. Оно подтвердило, что поперечные сечения в условиях чистого изгиба остаются действительно [c.469]

В заключение отметим, что рассмотренные в главе схемы обращения даже для простейшего варианта, каким является одномерный вариант переноса излучения в плоском сечении сферически однородной атмосферы, достаточно сложен сточки зрения анализа и вычислений. Поэтому в настоящее время практика атмосфернооптических исследований на первый план выдвигает разработку программного обеспечения для численного моделирования всего взаимоувязанного комплекса прямых и обратных задач оптического мониторинга системы атмосфера — подстилающая поверхность. [c.223]

Данные об относительной разнице скоростей вычисленных по потенциалам Ф и Фц в сечении х = О, представлены на рис. 6. Здесь в качестве V,, нринята амплитуда колебательной скорости в падающей плоской волне Фо Кривые I н 2 получены в рамках метода простой редукции соответственно для N == 3 и М = 7. Аналогичные значения соответствуют кривым 5 и 4, которые получены с использованием сведений об асимптотических значениях искомых коэффициентов. Штриховой линией отмечена безразмернгя ширина узкой части волновода, показанной на рис. 5 [c.36]

Свет от естественных источников редко обладает определенной поляризацией обычно он бывает смесью плоско-поляризованных волн со всевозможными направлениями поляризации, не когерентных между собой. Поэтому при вычислении эффективного сечения для рассеяния такого света складываются энергии, а не поля, т. е. следует просто усреднить (112а) по всем направлениям ф поляризации. Такое усреднение дает [c.313]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...