Лучистый теплообмев

В большинстве твердых и жидких тел поглощение тепловых лучей завершается в тонком поверхностном слое, т. е. не зависит от толщины тела. Для этих тел тепловое излучение обычно рассматривается как поверхностное явление. В газе в силу значительно меньшей концентрации молекул процесс лучистого теплообмена носит объемный характер. Коэффициент поглощения газа зависит от размеров ( толщины ) газового объема и давления газа, т. е. концентрации поглощающих молекул. [c.91]

Рис. 11.3. Схема лучистого теплообмена между телами в замкнутом пространстве

Для исключения влияния лучистого теплообмена опыты проводились при температурах газа меньше 300° С. Для ликвидации тепловых потерь стенки сосуда подогревались компенсационной электрической спиралью до температуры, равной температуре газа на выходе в шаровой слой. [c.67]

Развитием метода регулярного режима, позволяющим непосредственно оценить вклад лучистого теплообмена, является метод двух калориметров. Проводится измерение методом регулярного режима коэффициента теплообмена двух а-калориметров, отличающихся только излучательной способностью, поверхности. Пред- [c.136]

Результаты расчетов по формулам (4.49) и (4.50) приведены на рис. 4.18. Из рисунка видно, что межфазовый теплообмен с увеличением температуры становится менее интенсивным, тогда как увеличивается. Для малых частиц (d<0,5 мм) уже при 500 °С и числе псевдоожижения 2 коэффициент лучистого теплообмена оказывается выше, чем межфазового. Следовательно, в этих условиях частица может передавать или. принимать больше энергии за счет обмена излучением. При это.м радиационный обмен будет определять [c.184]

Баскаков А. П., Маликов Г. К., Голдобин Ю. М. Влияние лучистого теплообмена на коэффициент теплоотдачи в. высокотемпературном кипящем слое.— В кн. Высокотемпературное эндотермические процессы в кипящем слое.— М., 1968, с. 192— 196. [c.201]

Попов Ю. А. Об учете рассеяния в процессах лучистого теплообмена.— Инж.-фпз. жури., 1967, т. 13, № 4, с. 496—502. [c.203]

Вычислить потери теплоты в окружающую среду с единицы поверхности в единицу времени в условиях стационарного режима за счет лучистого теплообмена между поверхностями обмуровки и обшивки. Температура внешней поверхности обмуровки i=127° , а температура стальной обшивки ( 2 = 50° С. Степень черноты шамота Е ц = 0,8 и листовой стали ес = 0,6. [c.191]

При расчете лучистого теплообмена было принято /с =450° С. Для расчета ао такое совпадение достаточно точно и пересчета делать не нужно. [c.234]

Если вместо С р в расчете применить приведенную степень черноты системы тел, то уравнение лучистого теплообмена будет иметь следующий вид [c.470]

Расчетное уравнение лучистого теплообмена между газом и стенками канала в этом случае имеет следующий вид [c.475]

Сгорание топлива в топочных устройствах сопровождается образованием газов с высокой температурой, которые могут передавать излучением большое количество тепла. Поэтому роль лучистого теплообмена в топках современных котлов весьма велика и общая передача теплоты излучением на стенки котельных труб доходит до 50% и больше от всей теплоты, выделяемой при сгорании топлива. Лучистый теплообмен в топках по своей интенсивности во много раз превышает конвективный теплообмен при средних скоростях перемещения газов. [c.478]

Уравнение лучистого теплообмена для произвольно расположенных тел. [c.479]

Величину лучистого теплообмена между поверхностями опреде- [c.481]

Точная постановка задачи лучистого теплообмена в пористой среде чрезвычайно сложна, так как требует для каждого элементарного участка внутри структуры расчета угловых коэффициентов облученности между этим участком и всеми другими. Даже для большинства структур правильной ( юрмы, например для среды из произвольным образом упакованных сфер, расчет угловых коэффициентов облученности не может [c.59]

Рис. 5.6. Коэффициенты полной теплоотдачи а и лучистого теплообмена а, вертикальных листов углеродистой стали в зависимости от температуры при Г, = 273 К

Тогда удельный поток полной теплоотдачи можно представить как сумму удельных потоков конвективного и лучистого теплообмена [c.146]

Постановка задачи. Пр и выполнении тепловых расчетов тел, работающих в условиях лучистого теплообмена, необходимо знать радиационные свойства их поверхностей. В основном их раскрывают относительные безразмерные величины е, а, р и т, которые связывают свойства реального и абсолютно черного тел [c.26]

Геращенко О. А. Методы и приборы для измерения потоков излучения.— В кн. Лучистый теплообмен (методы и приборы исследования лучистого теплообмена). Калининград нзд-во КГУ, 1974, с. 52—69. [c.293]

Причем коэффициент теплоотдачи а, учитывает совместное действие конвективного и лучистого теплообмена [c.99]

В основе большей части расчетных соотношений лучистого теплообмена, используемых в технике, лежит закон Стефана — Больцмана, установленный экспериментально в 1879 г. Стефаном и теоретически в 1884 г. — Больцманом. По закону Стефана — Больцмана полное (суммарное) количество энергии, излучаемое единицей поверхности абсолютно черного тела в единицу времени, пропорционально абсолютной температуре Т в четвертой степени [c.195]

Здесь й — коэффициент теплоотдачи от теплоносителя к внутренней поверхности насосно-компрессорных труб, Вт/(м -К), н, Ак, Ац, Ап — коэффициенты теплопроводности соответственно материалов насосно-компрессорных труб и обсадной колонны, цементного камня и горной породы, Вт/(м-К) Аэ — эквивалентный коэффициент теплопроводности среды кольцевого пространства с учетом конвективного и лучистого теплообмена, Вт/(м-К) — [c.240]

Установим связь между излучательной и поглощательной способностью тел. Для этого рассмотрим плоскопараллельную систему тел (рис. 21.4), состоящую из абсолютно черной поверхности при температуре То, излучательной способностью Ео и серой поверхности при температуре 7, излучательной и поглощательной способностью Е,А, причем Т>То. Баланс лучистого теплообмена между этими поверхностями определяется уравнением [c.315]

Отсюда исходное выражение балансового лучистого теплообмена между телами [c.319]

В приближенных расчетах лучистого теплообмена между двумя произвольно расположенными телами Епр допустимо рассчитывать по формуле Er,p = eie2. При б1 и ег>0,8 ошибка таких расчетов меняется от О до 20 % при изменении отношения FifF i от 1 до 0. Ошибка возрастает с уменьшением ei или е2. [c.93]

Изучение лучистого переноса в псевдоожиженном слое различными методами дало возможность установить связь радиационного обмена с рядом параметров системы. Так, оказалось, что лучистый поток не зависит от размеров частиц [139, 140, 144, 145, 148—150]. Поскольку кондуктивно-конвективный поток уменьшается с ростом d, увеличивается роль лучистого теплообмена в системе крупных зерен. Радиационный поток при развитом кипений не зависит от скорости ожижающего газа [140, 144, 145, 148—150] и расположения теплообменной поверхности в слое [147]. Это свидетельствует [c.138]

Сравнение результатов расчетов по квазигомоген-ным и ячеечным моделям показало их хорошее совпадение тогда, когда доля лучистого теплообмена невелика. С увеличением роли радиационного переноса ква-зигомогенные модели дают завышенные, а ячеечные — заниженные по сравнению с экспериментом значения эффективной теплопроводности. [c.147]

Результаты расчета функции гэ(Тст. Тел, Всл) и срзЕнение их с экспериментальными данными позволяют по-новому оценить роль лучистого теплообмена при переносе энергии в псевдоожиженном слое. Как правило, считается, что радиационный теплообмен несуществен до температуры порядка 1000 °С, особенно для мелких частиц [180]. Такое заключение можно сделать исходя из сравнения потоков энергии, которые передаются от слоя к поверхности различными механизмами переноса [127, 50]. В то же время обработка экспериментальных данных (см. рис. 4.16) показывает, что при сравнительно низких температурах ( ст = 300°С, сл = = 600 °С) в слое мелких частиц (d = 0,32 мм) распределение температуры вблизи поверхности теплообмена опре-леляетгя радиационным переносом. Учитывая это, необходимо уточнить условия, при которых роль излучения в формировании распределения температуры вблизи поверхности будет существенна. [c.183]

Рис. 4.18. Зависимость коэффициентов межфазового н лучистого теплообмена от температуры межфазовый теплообмен (/ — ш = 2 II — 5 У — d = = 0,5 мм 2—1 3 — d — = 2 мм) лучистый теплообмен (4 — Т = Тр-, 5 — T = Tpi2)

ТОЧНО далеких от поверхности теплообмена частиц. Необходи.мо также учесть, что обмен излучением между стенкой п частицей гораздо продолжительнее. Он происходит не только во время пребывания частицы у поверхности, но и во время продвижения ее из ядра слоя. Таким образом, по-видимому, при оценке существенности переноса излучения следует сравнивать коэффициенты межфазового и лучистого теплообмена. [c.184]

Для потоков азот — графитные частицы (<1т = 180 мк) опыты при температурных напорах порядка 500" С, Re= 14 000ч-18 ООО и 1ст11в = 2,1-ь2,4 обнаружили большее влияние концентрации, что объясняется в [Л. 309] лишь возросшей ролью лучистого теплообмена. [c.234]

Не менее сложным остается вопрос о правильной оценке т е м-пературы дисперсного потока в качестве расчетной для лучистого теплообмена. В [Л. 130] для псевдоожиженного слоя предлагается выбирать температуру ядра, предполагая небольшим поперечный (по каналу) градиент температур частиц. В Л. 66] применяется среднеарифметическое значение входной и выходной температур, а в [Л. 201] приближенно решается обратная задача — расчет температуры нагрева дисперсного потока при конвективно-лучистом теплообмене. В этом случае на основе теплового баланса при предположении, что газ лучепрозрачен, режим стационарен, расчетная поверхность излучения Рст. [c.271]

Для оценки лучистого теплообмена с дисперсным потоком при концентрации рмин<р<0,3 до получения более точных соотношений можно предложить следуюш,ие выражения (газ лучепрозрачен или его степенью черноты можно пренебречь) [c.272]

Коэффициенты теплопроводности теплоизоляционных и строительных материалов, имеющих пористую структуру, при повышении температуры возрастают по линейному закону и изменяются в пределах от 0,02 до 3,0 вт м-град. Значительное влияние на коэффициенты теплопроводности пористых материалов оказывают газы, заполняющие поры и обладарощие весьма малыми коэффициентами теплопроводности по сравнению с X твердых компонентов. Увеличение X пористых материалов при повышении температуры объясняется значительным возрастанием лучистого теплообмена между поверхностями твердого скелета пор через разделяющие их во- [c.350]

Здесь рассматривается только расчет теплоотдачи. Расчет лучистого теплообмена между стенкой и газовым потоком рассмотрен в главе Х111. [c.389]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...