Мезоиы

В настоящее время исследование природы ядерных сил позволяет считать такое представление о нейтроне и протоне достаточно правдоподобным. Нейтрон так же, как и протон, представляется окруженным л-мезонным облаком (или шубой ). Можно считать, что в течение некоторого времени i нейтрон состоит из идеального протона ро с единичным магнитным моментом (Ц Ро = 1 (Ав) и обращающегося вокруг него отрицательного л-мезоиа (п = ро + л ), а в течение времени (1— ) существует в виде идеального нейтрона с нулевым магнитным моментом [c.82]

Аналогично, представляя протон на время t в виде идеального нейтрона и положительного я-мезоиа (р = пс + я+), а на время (1 — t) — в В1иде идеального иротона ро, получим [c.83]

Наличие я-мезонных пучков позволило уточнить характеристики л-мезонов, найденные раньше, а также установить новые. В частности, уточнили значение времени жизни я -мезонов, которое было измерено методом сравнения количества медленных я -мезоиов на разных расстояниях от мишени, а также прямым методом определения промежутка времени между остановкой я+-мезона и его распадом. В этом методе момент остановки л+-мезона и момент его распада обнаруживались по возникновению сцинтилляционных импульсов в кристаллическом счетчике. Импульсы образуются за счет энергии, которая выделяется в процессе быстрого (10 сек) торможения медленного л+-ме-зона, и за счет энергии (л — ц)-распада и регистрируются осциллографом. Так как скорость развертки электронного луча осциллографа известна, то по расстоянию между импульсами можно было определить время жизни я -мезона. Одновременно в этом опыте измерялось время жизни ji+-MeaoHa по расстоянию на экране осциллографа между им пульсами, образовавшимися в счетчике в момент (л — ц) -распада и (р. — е) -распада. Из этих и других более поздних измерений были получены следующие значения времени жизни л и ц -мезонов [c.571]

Гуревич И. И., Никольский Б. А. Нейтральные i -мезоиы. Успехи физ. наук , 82, 177 (1964). [c.713]

Таким образом, в отличие от д -мезонов, время жизни которых при попадании в конденсированную среду сокращается всего в 30 раз, отрицательные я -мезоиы в плотной среде совсем не могут распадаться, так как для них вероятность ядерного взаимодействия много больше вероятности распада . [c.144]

Наконец, сечение взаимодействия я-мезона с веществом может быть оценено непосредственно по величине среднего пробега быстрого я-мезоиа до места, где происходит ядерисе взаимодействие. Соответствующие измерения, сделанные на следах я-мезонов в эмульсии, дали для среднего ядерного пробега я-мезонов величину Х — 25 см, что соответствует максимально возможному сечению взаимодействия, равному (R — радиус ядра). К такому же результату приводят и опыты по измерению ослабления интенсивности иучка я-мезонов в результате их ядерного взаимодействия с изучаемым веществом. Столь большая величина взаимодействия я-мезонов с веществом означает, что время этого взаимодействия по порядку величины равно минимально возможному времени в ядерных процессах, т, е. примерно 10 2з сек. [c.144]

Разумеется, заключение относительно сильного взаимодействия остается справедливым и для я+-мезоиов. Однако медленные я+-мезоны не могут близко (на радиус действия ядерных сил) подойти к ядру из-за кулоновского. отталкивания. Поэтому после остановки они распадаются. [c.144]

Величина г слабо зависит от энергии я -мезоиа, так как возрастание энергии я -мезона приводит, с одной стороны, к уменьшению угла между у-квантами и, следовательно, к уменьшению величины г, но, с другой стороны, мезоны с большей энергией имеют в соответствии с теорией относительности большее время жизни и, следовательно, проходят больший путь I до своего распада, что приводит к увеличению г. Можно показать, что эти эффекты компенсируют друг друга и что, таким образом, величина г практически однозначно определяется временем жизни я -мезона. [c.154]

Вторым удивительным свойством этих частиц оказалось их большое по ядерным масштабам время жлзыи 10 с для каонов и 10 с для гиперонов. И эта подсказка природы была замечена. Американский физик М. Гелл-Ман и японский К. Ни-шиджима предположили, что парное рождение каонов и гиперонов и их долгоживучесть связаны с сохранением некоторой новой характеристики элементарных частиц, которую они назвали странностью S. (Это далеко не последний пример экзотических названий.) Был установлен новый закон сохранения — суммарная странность мезоиов и барионов, участвующих в сильных и электромагнитные взаимодействиях, сохраняется. В табл. 6 приводятся значени. странности некоторых элементарных частиц и античастиц [95]. [c.188]

Примечание. ц-Мезои является смесью состояний унитарного скаляра и изотопического скаляра из унитарного вктета мезонов О . [c.972]

Кислород окисляет металлы с образованием относительно термостойких и тугоплавких окислов. Только окись ртути разлагается при 500° С на парообразную ртуть и кислород. Особенно энергично окисляются щелочные металлы. На воздухе они образуют окиси (Ы20, МэзО, КзО и т. д.), а также перекиси типа МезОа и Мег04. Образование перекисей наиболее характерно для элементов с большим атомным номером (например, для калия, рубидия, цезия), как наиболее активных. Существование перекисей в расплавленных металлах при высоких температурах, когда металл находится в значительном избытке, мало вероятно. Литий в абсолютно сухом воздухе не -окисляется и загорается лишь при нагревании его до температур выше температуры плавления. [c.8]

Анализ Э. в. (и, в частности, обусловленных им процес-. сов аннигиляции электронов и позитронов высоких энергий с последующим рождением пары кварков) сьн рал огромную роль в изучении свойств кварков (в особенноси тяжёлых с- и fr-кварков). В первую очередь это касается образования связанных состояний тяжёлых кварков Ч -и Т-частиц, а в дальнейшем также изучения свойств рождающихся очарованных и прелестных D- и В-мезоиов. Соответствующие исследования существенно продвинули в целом наше понимание кварковой структуры материи. В кон. 1980-х гг. в процессах е е -аннигиляции была получена обширная информация о свойствах промежуточного 2°-бозона, позволившая проверить осн. положения теории электрослабого взаимодействия. Изучение Э. в. элементарных частиц при всё возрастающих энергиях, несомненно, и в дальнейшем будет играть существ, роль в понимании природы этих объектов. [c.542]

Таблица 36.2 Символы мезоиов и мезонных резонансов [8]

Для оценки величины Л используются, как правило, эффекты, отсутствующие в низшем порядке теории возмущений по СВ разность масс К - и К -мезоиов распад [c.54]

В общем случае для восстановления матрицы (6) нри фиксированной энергии нуклонов необходимо провести минимум 9 независимых экспериментов. Число этих опытов сильно уменьшается в обла( ти энергн11 ниже порога рождения л-мезоиов, если принять во впимаппе условие унитарности б -матрицы. Из условия Л = 1 следует интегральное матричное соотношение [c.86]

Совокупность экспериментальных данных по рассеянию и фоторождению я-мезонов на нуклонах приводит к следующей картине процесса. Сначала происходит возбуждение нуклона и образование резонансного, или т. н. изобарного, состояния нуклона, а затем быстрый распад возбужденного нуклона на нуклон и л-мезон. Возбуждение нуклона при рассеятт происходит за счет энергии падающего я-мезона,а и фоторождении нуклон возбуждается у-квантом. В остальном оба процесса происходят почти одинаково. Лри фоторождении пионов, как и в процессе рассеяния, проявляется замечательное свойство системы — резонанс, ответственный за появление максимумов при энергии 320, 770 и 1000 Мэе (см. рис, 10 в ст. Пи-мезоны). Эти максимумы сдвинуты на 150. Мэе за счет порога образования л-мезоиов в фотоядерных реакциях. [c.177]

Существование К - и К -меионов приводит к весьма своеобразным явлениям, к-рые можно наблюдать в пучках нейтральных К-мезоиов. На рис. 1 показан пучок К -мезонов, рояеденпых я-мезоиами в мишени Л. Эти К -мезоны могут быть представлены как суперпозиция состояний К и К К<> = (К5+К ) [c.370]

В ра.иках проведенного приближенного рассмотрения удалось показать существование различных качественных видов взаимодействий в частности, естественно получается, что взаимодействие частицы и бозона с нулевой массой ( фотона ) на два порядка слабее сильного взаимодействия мезоиов, как и доляшо быть в электродииавшке. [c.410]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...