Пирани

Манометрический по падению давления по нарастанию давления по скорости откачки вакуумной системы манометр Пирани [65] [65] [65] [42. 43] I - 10-1 1 10-1 1 - 10- 1 10- — — 1 - 10- Контроль герметичности конструкций, работающих под давлением, и вакуумных. Применяется как предварительный способ перед высокочувствительными способами контроля герметичности и течеискания [c.24]

Диаграмма плавкости Pt-Rh (рис. 462) построена на основании измерения температуры солидуса сплавов по методу Пирани с точностью 25 °С [1]. Полученные результаты использовали для расчета линии ликвидуса на диаграмме состояния. По данным работ [Ш, Э, X, 1] взаимодействие Pt с Rh приводит к образованию непрерывного ряда [c.48]

Диаграмма состояния Ru-Zr (рис. 541) построена в работе [1] по данным микроскопического, рентгеновского, термического, локального рентгеноспектрального анализов с определением температур начала плавления по методу Пирани-Альтерума. [c.203]

Для определения линии солидус при очень высоких температурах больше всего пригоден метод Пирани и Альтертур-на (107]. Он заключается в непосредственном измерении оптическим пирометром интенсивности излучения абсолютно черного тела в центре прямоугольной металлической полосы, нагретой током. Когда через такую полосу с отверстием, высверленным перпендикулярно ее длине, пропускают ток, наибольший разогрев получается у самого отверстия, где сечение полосы минимально. Температура плавления может быть легко установлена при наблюдении оптическим пирометром середины отверстия. При повышении температуры полосы оно будет казаться ярче окружающей поверхности, которая еряет тепло через радиацию. При достижении температуры плавл1ения внутри отверстия образуется капля металла, и оно будет казаться темным, так как лучеиспускание расплавленного металла значительно меньше, чем твердого. Таким образом, при температуре пл авления внутри отверстия наблюдается темное пятно или все отверстие темнеет. Это зависит от скорости иа-грева. [c.203]

Применение для лабораторных и опытных работ ртути или ртутных приборов следует допускать только в необходимых случаях. Очень часто высоковакуумные ртутные насосы можно заменить диффузионными масляными, турбомолекулярнымн, ионносорбционными или конденсационными насосами, создающими разрежение до 10- мм рт. ст. Вместо манометров Мак-Леода применяются теплоэлектрические (типа Пирани), ионизационные, газоразрядные, радиометрические и др. [c.195]

Стеклянный отросток системы, в котором подвешена на молибденовой гибкой проволоке капсула, помещается в электрической печн 6 с термоизоляцией 7. Система герметически закрывается и эвакуируется путем открытия вакуумного крана 9 в трубопровод 8, ведущий к вакуумному насосу. После эвакуации системы кран закрывается и капсулу опускают в печь. Капсула очень быстро нагревается. Давление в вакуумной системе резко возрастает, что фиксируется манометром Пирани 12, связанным с самописцем проводниками 1. Измерительная система предварительно калибруется чистым сухим водородом. После достижения давления, равного 65- 10 бар (50 мм рт. ст.), которое еще обеспечивает достаточную разность между давлением внутри капсулы и снаружи, система вновь откачивается до давления <1,3- 10 бар (0,1 мм рт. ст.). Кран опять закрывается до тех пор, пока давление не достигнет 65- 10"" бар (50 мм рт. ст.). Этот процесс повторяется так часто, как это необходимо. Перво- [c.343]

I — Провода к самописцу 2 — крышка 3 — противовесы 4 — боковое плечо 5 — капсула 6 — электрическая печь 7 — изоляция 5 — трубопровод 9 — вакуумный кран 10 — охлаждаемый отросток И — место спайки стекла с металлом 12 — манометр Пирани 3 — известный объем [c.343]

Манометр Пирани с накоплением . . [c.35]

Манометр Пирани с повышением давления . .... [c.35]

Рис. 1.40. Схема высокочастотного источника света. А — кварцевая труба, В — отверстие 1 мм, С —камера дифференциальной откачки. —фланец, —стеклянный капилляр диаметром 0,5 м.ч и длиной 40 мм, М — микроволновая камера, Л — вентиль, 5 — метал лический затвор, Р — манометр Пирани.

Вводное устройство (защитная панель) мостовых и консольно-передви ных кранов должны быть оборудованы индивидуальным контактным замке с ключом, без которого не может быть подано напряжение на кран. Защити, панель башенных кранов должна быгь оборудована приспособлением для з пирания ее на замок. [c.28]

В экспериментальных моделях газовых термометров постоянного давления или постоянного объема давление изме ряется ртутным манометром или, при очень низких давлениях, манометром Пирани, который устанавливается вне термостата, окружающего измерительный резервуар термометра последний соединяется с манометром Пирани капиллярной трубкой. Часть системы будет находиться при температуре, отличной от температуры резервуара (или от температуры пипетки). Кроме того, стенки системы деформируются вследствие изменения давления и температуры и действия на всю систему гравитационной силы. [c.50]

В ракетных экспериментах, связанных с измерением давления, применяются различного рода манометры [35, 36]. Для измерения давлений от 1 атм до 20 мм рт. ст. используются мембранные манометры. Для давлений 2—3 мкм рт. ст. применяют манометры Пирани. Приборы Филипса, представляющие собой ионизационные манометры с холодным катодом, используются для измерения давлений в пределах от 10 до 10 мм рт. ст. В некоторых случаях применяют манометр Хейвенса для давлений от 1 атм до приблизительно 10 мм рт. ст. Используются также альфатроны, которые представляют собой ионизационные приборы с радиоактивным элементом, испускающим а-ча-стицы, в качестве ионизатора [36]. [c.330]

Точка плавления скандия была определена по капельному методу Пирани и Алтертума [9]. Температуру измеряли оптическим пирометром с исчезающей нитью. Четыре замера дали значение 1539° (1811° К) с точностью определения 2°. [c.12]

Давление измерялось манометрами Пирани в интервале О—2 мм, Мак-Леода в интервале О—5 мм, Гастингса от О до 30 мм и ртутным манометром в интервале от О до 760 мм рт. ст. [c.83]

В настоящей работе температуру плавления осмия определяли капельным методом, который впервые применили Пирани и Алтертурн [6], измеряя излучение отверстия в образце (абсолютно черного тела), нагреваемом электрическим током. Этот метод заключается в том, что в процессе непрерывного нагрева отмечается температура, при которой отверстие в исследуемом образце заполняется расплавленным металлом. [c.146]

Нижняя ветвь включает вакуумметр Пирани, используемый для измерения вакуума в контуре. Подлежащая заполнению тепловая труба подсоединяется к контуру ниже бюретки. Предусматривается возможность электрического обогрева тепловой трубы с целью обеспечения дегазации устройства непосредственно в контуре (см. также 4-1-4). Вентиль V15 обеспечивает дополнительное подсоединение к контуру, которое используется для подачи инертного газа в трубы переменной проводимости. [c.135]

Откачка тепловой трубы может быть осуществлена в результате открытия вентиля V14. После откачки, которая должна занять всего несколько минут в зависимости от диаметра заполняющей трубы, может быть осуществлена дегазация тепловой трубы нагревом. Для этой цели вокруг трубы намотан электрический нагреватель. Теплота подводится до тех пор, пока показания вакуумметра Пиранн не возвратятся к своим исходным максимальным значениям до начала обогрева. (Следует подчеркнуть, что давление, фиксируемое датчиком Пирани, будет меньше, чем в тепловой трубе. Разница зависит от диаметров тепловой и заполняющей трубы. С этой точки зрения желательно иметь заполняющую трубу большого [c.136]

Интенсивность М. п. измеряется рядом методов, из к-рых метод ионизации М. п. электронным ударом наиболее универсален. Для уменьшения фона М. п., модулированный по интенсивности механич. прерывателем, регистрируется масс-спектрометром, снабженным па выходе электронным умножителем и узкополосным ус.илителем, настроенным на частоту модуляции. Эффективность такого детектора довольно низка (10 ). Для регистрации М. п. веществ, обладающих малой упругостью пара в обычных условиях, употребляется такжо мбтод конденсации [1]. Химически активные частицы могут регистрироваться по изменению окраски спец. детекторов [1]. М. в. веществ с большой упругостью пара детектируются ма-нометрич. методами но равновесному давлению, соз-даваемо.му ими внутри нек-рого объема, в к-рый они вводятся через узкую щель (манометр Пирани). [c.288]

Согласно данным ленинградской станции Ин-та минерального сырья средняя теплоемкость онежского диабаза в темп-рном интервале 20—1 320° равна 0,285, что согласуется с цифрой проф. Пирани для немецкого плавленого Б. (0,2). С повышением темп-ры удельная теп- [c.93]

Определения, проведенные на образцах плавленого диабаза, полученного на ленингра.д-ской станции Института минерального сырья, дают значительно большие цифры. Так, для темп-рного интервала до 400° для стекловатой разности получено 67 10" , для фарфоровидной 86 10 , что довольно близко совпадает с указаниями проф. Пирани для немецкого плавленого Б., где дается 5 = ЬОх Х10" . Для того же Б. удельная теплоемкость в среднем равна 0,2 теплопроводность (О— 100°) — от 0,86 до 1,00. [c.96]

Метод измерения В., основанный на изменении теплопроводности в зависимости ог давления, предложен Пирани. Метод заключается в том, что платиновая или вольфрамовая проволока длиной от 20 до 50 ем и диам. в несколько сотых мм закрепляется помощью стеклянных ножек в В. (наподобие закрепления волосков электрич. лампочек). По проволоке пропускается тек в несколько десятков шА, чтобы нагреть ее приблизительно до 200°. Количество тепла, выделяющееся в нити, определяется ф-лой Джоуля Q =1 В, где г—сила тока, а В — сопротивление нити. Т. к. сопротивление платины Л по определенному закону меняется с темп-рой ее, то, измеряя В мостиком Уитстона, можно определить темп-ру Т нити. Зная количество тепла и темп-ру, можно определить коэф. теплоотдачи. Обычно поступают так изменяя ток а следовательно и Q, держат Л, а следовательно и Т постоянным. Тогда, чем больше теплоотдача, тем больше нужно ваять градуируя прибор помощью манометра Мак-Леода, можно найти зависимость между ь и давлением р. Схема установок изображена на фиг. 12. Интервал давления, к-рый измеряется этим манометром, от 4,5 10-2 до 7 10- мм Hg. На элек- [c.126]

Пята сверху очерчивается или однообразным уклоном (фнг. 15) от 1 4,3 (США) до 1 8,5 (Аргентина) или имеет перелом (фиг. 14), причем часть у шейки имеет уклон, равный или близкий к уклону нижнего очертания головки, а края имеют уклон более пологий, от 1 5 до 1 8. Первая форма представляется лучшей в отношении обеспечения получения доброкачественного металла в пяте вследствие отсутствия резких изменений тол-П1ИНЫ. 4) Поверхности соприкасания рельсов с накладками д. б. выбраны так, чтобы обеспечить надежное соединение рельсов накладками в стыке. При изгибе стыка рельс и накладки изгибаются различным образом, и накладки, скользя по поверхностям соприкасания с рельсом, стремятся удалиться от него, так что они испытывают изгиб не только в вертикальной плоскости, но и в горизонтальной. При этом происходит истирание поверхностей соприкасания рельсов и накладок, и для обеспечения плотного зажатия накладок в стыке при износе этих поверхностей необходим нек-рый наклон их (по отношению к горизонтальной плоскости). Стремление же ограничить рас-пирание накладок при изгибе требует возможного з меньшения наклона указанных поверхностей. По этим соображениям уклон поверхностей соприкасания накладок с рельсом в пяте рекомендуется брать от 1 4 до 1 5, давая поверхностям соприкасания накладок с головкой несколько больший уклон 1 3 ради обеспечения заклинивания накладок при износе и уравнения масс в головке и пяте рельса. 5) Сопряжения различных граней рельса (кроме вышеуказанного сопряжения верха головки с боковыми ее гранями) делаются закруглениями малых радиусов, а именно боковых граней головки с нижними наклонными гранями радиусом 1,5—3 ММ-, вертикальных боковых граней пяты с наклонными верхними гранями радиусом от 1,6 до 5 мм, с подошвой от О до 2,4 мм шейки с наклонными гранями го-ловтга и пяты радиусом от 6 до 8 мм (кроме типа гед фри , где этот радиус увеличен до 15,1 мм, т. к. в это закругление упираются накладки). [c.305]

Первая попытка восстановления пентахлорида ниобия была предпринята Роско [7], однако ему удалось получить лишь КЬС1з. В 1905 г. Пирани [8] получил танталовые осадки на нагретой платиновой проволоке, однако они содержали большое количество водорода и были хрупкими. [c.79]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...