Квантовые микрорезонаторы

В последующих разделах рассмотрены оптические явления, обусловленные экситонным вкладом в диэлектрический отклик квантовых ям. Проводятся теоретические расчеты и приводятся экспериментальные данные как для одиночной квантовой ямы, так и для структур с периодическим набором квантовых ям. Отдельный раздел посвящен квантовым микрорезонаторам, в которых может быть достигнуто значительное увеличение коэффициента экситон-фотонной связи. [c.37]

Связь между полем и поляризацией в квантовом микрорезонаторе. Согласно (3.150), электрическое поле, индуцируемое экситоном в квантовой яме, в центре ямы равно [c.131]

При выводе приближенного выражения для коэффициента усиления учтено, что, согласно (3.203), при четном Мь и малой расстройке со - (О коэффициент отражения r J близок к единице. Поэтому можно пренебречь первым членом по сравнению со вторым и заменить числитель второго члена на 4. Таким образом, связь между ЕиРв квантовом микрорезонаторе принимает вид [c.131]

Для расчета коэффициента отражения от квантового микрорезонатора нужно добавить в уравнение (3.1966) поле от внешнего источника [c.132]

Квантовый микрорезонатор. Аналитические результаты могут быть получены при условии двойного резонатора ш = со о = ю. Для достаточно коротких импульсов, таких что значение со -со мало по сравнению с обратной длительностью импульса X р, в отклике можно ограничиться только слагаемыми, содержащими долгоживущие экспоненциальные функции ехр(-гсо ) В этом приближении для нелинейного источника получаем [c.177]

Естественным способом усиления взаимодействия света с твердым телом является настройка на резонансные условия возбуждения. Размерное квантование экситонов в полупроводниковых наноструктурах приводит к дополнительному возрастанию резонансного локального отклика. Квантование электромагнитного поля в микрорезонаторе со встроенной квантовой ямой открыло путь для дальнейшего значительного увеличения коэффициента экситон-фотонной связи. Оптический микрорезонатор представляет собой активный слой В с показателем преломления Пь, заключенный между совершенными оптическими зеркалами (рис. 38). В качестве зеркал используются рас- [c.125]

Оптический микрорезонатор без квантовых ям. Коэффициент отражения от микрорезонатора с однородным активным слоем, не содержащим квантовых ям, записывается в виде [c.129]

Первый член в правой части (3.202) описывает вклад в отражение от левого зеркала, как если бы правое зеркало отсутствовало и активный слой В был полубесконечным. Второй член возникает с учетом прохождения света внутрь активной области, отражения от правого зеркала и выхода назад знаменатель учитывает процессы многократного отражения перед выходом излучения из активной области влево или вправо. Собственная частота микрорезонатора без квантовых ям находится из условия обращения в ноль этого знаменателя [c.130]

Таким образом, мы рассмотрели вырожденное четырехволновое смешивание в микрорезонаторах с квантовыми ямами. Последовательно проанализированы процессы нелинейного взаимодействия, аналогичные возникающим при насыщении двухуровневых переходов и при колебаниях ангармонического осциллятора, а также биэкситонный механизм нелинейности. Основные уравнения, описывающие динамику фотонной моды и диэлектрической поляризации экситона в квантовой яме, решены в режиме сильной экситон-фотонной связи для коротких световых импульсов. Для первых двух типов нелинейностей сигнал четырехволнового смешивания состоит из монотонной и осциллирующей компонент, убывающих экспоненциально с показателем, определяемым суммой фотонного и экситонного затуханий. Осцилляции для биэкситонной нелинейности включают затухающие обертоны Ю и 5, . [c.180]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...