Момент инерции приведенный — Поняти

В случае, когда массы звеньев приводятся к звену, совершающему вращательное движение относительно стойки, целесообразно пользоваться понятием приведенного момента инерции / этих масс относительно оси вращения звена приведения. [c.125]

Аналогично приводятся движущиеся массы механизма к какому-либо его вращающемуся вокруг неподвижной оси звену, чаще всего ведущему. В этом случае вводится понятие приведенного момента инерции. [c.54]

При сведении задачи о движении механизма к задаче о движении материальной точки или вращательном движении твердого тела наряду с понятиями приведенной массы и приведенного момента инерции вводятся понятия приведенной силы и приведенного момента сил. [c.58]

Обозначим через Уо момент инерции какого-либо сечения (обычно наибольшего или наименьшего) и введем понятие приведенного изгибающего момента [c.303]

Уравнение (31.6) изменения кинетической энергии поз-во,ляет получить уравнение движения механизма. Если кинетическую энергию механизма выразить через приведенный момент инерции и скорость си звена приведения, то получим 7 = У о)-2. В 6.3 введено понятие приведенного момента сил, работа которого на элементарном перемещении звена приведения равна работе приводимых сил. Элементарная работа приведенного момента движущих сил с1 элементарная работа [c.389]

Работы Галилея по динамике были продолжены и развиты знаменитым голландским ученым Гюйгенсом (1629—1695), который создал теорию колебаний физического маятника, введя при этом понятия о центре качаний, о приведенной длине физического маятника и о моменте инерции тела относительно оси. Кроме того, Гюйгенс обобщил введенное Галилеем понятие ускорения на случай криволинейного движения точки и установил понятие о центростремительной и центробежной силах. Ряд его работ относится к теории удара упругих твердых тел. [c.14]

Следовательно, пользуясь понятиями о приведенной массе или приведенном моменте задаваемых сил, можно построить две диаграммы одну, представляющую собой зависимость между приведенным моментом инерции механизма и углом ф поворота звена приведения, и другую, представляющую собой зависимость между кинетической энергией механизма и тем же углом поворота. [c.382]

Чтобы выявить наиболее существенный фактор, определяющий правую часть неравенства (5.82), воспользуемся понятием приведенного момента инерции, причем в качестве звена приведения примем ведущее звено механизма. Тогда для динамической модели /-Т-П—О, рассмотренной в п. 19, запишем / р = " + тП . При этом [c.196]

Обращаясь к величине Ju, можно убедиться, что она отличается от понятия обыкновенного приведенного момента инерции. Величину /]4 нельзя подсчитывать как приведенный момент инерции условного механизма с одной степенью свободы, что можно было сделать для /ц или /44. При вычислении Ju надо считать, что оба звена 1 к 4 движутся одновременно. В выражение для Ju не войдут массы звеньев, положения которых [c.153]

Прежде чем переходить к изложению метода динамических работ, установим понятие о приведенном моменте инерции механизма машины, обладающем переменной приведенной массой рд. Если ограничиться случаем машины с кривошипно-шатунным механизмом, то согласно формуле (41) для приведенной к пальцу кривошипа А массы всего механизма имеем [c.241]

В понятие приведенная масса или приведенный момент инерции можно вкладывать различный смысл. В данном примере приведенный момент инерции /пр эпициклического механизма получен при вычислении кинетической энергии. В примере 9.6 приведенный момент инерции / р получен в результате вычисления момента количеств движения системы. Сравнивая выражения (9.39) и (9.12), мы видим, что величина приведенного момента инерции зависит-от метода его введения. [c.439]

Вместе с понятием о моменте инерции вводится понятие о приведенной массе. Приведенной массой в данной точке А (фиг. 345) называется то количество массы 1., которое придется поместить в точке Л, чтобы, помноживши 1, на где (I есть расстояние точки А от оси 22 у получить величину К, т. е. чтобы откуда [c.554]

Таким образом, при динамическом исследовании механизма можно и не пользоваться понятием приведенной массы или приведенного момента инерции, а определять моменты и М ер от сил инерции, приводя силы инерции звеньев, найденные в условиях перманентного и начального движений, к выбранному звену приведения. [c.354]

Понятие приведенный момент инерции относится только к механизмам с одной степенью подвижности. Изучим свойства приведенного момента инерции на примере кривошипно-шатунного механизма (рис. 26). Ведущим звеном является кривошип АВ. Пусть известны угловая скорость кривошипа (toi), масса шатуна ВС m2), масса ползуна III т ), момент инерции кривошипа от- [c.33]

Характерно, что, называя во всех приведенных выше примерах те или иные реальные тела материальными точками и изучая только механическое движение этих тел, мы совершенно не интересуемся их внутренней структурой. Отсюда следует, что под материальной точкой в классической механике фактически понимают бесструктурную точечную частицу, наделенную определенной массой, зарядом (если это заряженная частица), энергией, импульсом, но лишенную внутренних структурных характеристик (таких, как момент инерции, дипольный момент и т. д.). Поэтому в дальнейшем вместо понятия материальная точка мы чаще всего будем использовать термин бесструктурная точечная частица (или просто — частица). [c.7]

С учетом понятий суммарного приведенного момента инерции механизма и суммарного приведенного момента сил уравнение движения (5.4.1) в энергетической форме запишем следующим образом [c.242]

Понятие об уравновешивающих и приведенных с]пах широко используется при решении задач теории механизмов и машин — уравновешивании сил и моментов сил инерции, регулировании хода машин, определении -работы и мощности приводных устройств машин и др. [c.88]

Использование метода диффузии от системы линейных источников тепла для определения коэффициента /), при нестационарном протекании процесса имеет свои особенности. Это связано, прежде всего, с необходимостью рассматривать в общем случае задачу в сопряженной постановке, так как процессы теплопереноса в теплоносителе и в стенках труб взаимосвязаны, а условия на границе с теплоносителем неизвестны. При использовании модели течения гомогенизированной среды удается избежать необходимости определения полей температур в стенках труб и заранее задать граничные условия, используя понятие коэффициента теплоотдачи, зависящего от граничных условий. При этом тепловая инерция витых труб. учитывается введением в систему уравнений, описывающих нестационарный тепломассоперенос в пучке, уравнения теплопроводности для твердой фазы, а изменение температуры труб во времени и пространстве идентично изменению температуры твердой фазы гомогенизированной среды. Система уравнений (1.36). .. (1.40), приведенная в гл. 1, позволяет рассчитать поля температур теплоносителя и стенки труб (твердой фазы), зависящие от продольной и радиальной координат в различные моменты времени, т.е. решить двумерную нестационарную задачу. В гл. 5 будет рассмотрена система уравнений и метод ее расчета, которые позволяют решить задачу и при асимметричной неравномерности теплоподвода. Однако, как показали проведенные исследования стационарных трехмерной и осесимметричной задач, коэффициент В,, определенный для этих случаев течения, остается неизменным при прочих равных условиях. Поэтому при экспериментальном исследовании нестационарного тепломассопереноса в пучках витых труб целесообразно ограничиться рассмотрением только осесимметричной задачи. Такая задача решена впервые, поскольку все предыдущие исследования ограничивались использованием одномерного способа описания процессов нестационарного теплообмена в каналах, когда рассматривается течение с постоянной по сечению канала скоростью и температурой, которые изменяются только по длине канала. При этом температура стенки определяется из уравнения Ньютона для теплового потока по экспериментальным значениям коэффициента теплоотдачи [24, 26]. [c.57]

При решении ряда задач динамики механизм с одной степенью свободы можно заменить одной эквивалентной ему материальной точкой пли вращающимся вокруг неподвижной оси телом. Хотя масса этой заменяювщй точки и момент инерции этого заменяю1цего гела в общем случае и являются величинами переменными тем не менее такая замена позволяет получить динамические уравнения движения механизма в более простом и компактном виде и облегчает задачу составления указанных уравнений. Для осуществления такой замены вводим понятие приведенной массы и приведенного момента инерции механизма. [c.54]

Задача определения приведенной длины маятника была поставлена Мерсе-ном (1646 г.). Над цею работали многие ученые (Декарт, Роберваль, Кавендиш, Пикар и др.). Полное и точное решение этой задачи Гюйгенсом (1673 г.) явилось едва ли не первым случаем геометрического интегрирования, первым точным решением задачи по динамике твердого тела, первым введением понятия момента инерции и, безусловно, создало эпоху в развитии физико-математических наук., [c.335]

Таким образом, радиус инерции означает то расстояние от точки подвеса маятника О, на котором нужно сконцентрировать всю его массу ш, чтобы получить тот же момент инерции 0, как и при истинном распределении масс. При этом следует обратить внимание на следующее противопоставление. При введении с помощью формулы (11. 8) понятия приведенной массы задается радиус г, на котором должна быть помещена искомая масса Шприв. напротив, при нашем теперешнем определении радиуса инерции [уравнение (16.4)] задается масса т и требуется найти расстояние а, на котором нужно поместить эту массу. [c.123]

Величина массы или момента инерции, как и величина жесткости, не полностью характеризует динамическую значимость той или иной детали, которая зависит еще и от ее расположения в кинематической цепи. С точки зрения динамики значимость той или иной массы определяется величиной ее кинетической энергии. Эквивалентными в динамическом отношении считаются массы, обладающие равными кинетическими эневгиями. Поэтому лля характеристики распределения масс в трансмиссии удобно ввести понятие приведенной массы участка. Этим термином обозначают величину массы (или момента инерции), которую нужно располо-12 [c.12]

ПРИВЕДЕННАЯ МАССА — условная характеристика распределения масс в движущейся механич. или смешанной (напр., электромеханической) системе, зависящая от физ. параметров системы (масс, моментов инерции, индуктивности и т. д.) и от закона ее движения. В простейших случаях П. м. ц определяют из равенства Т = где Т — кинетич. энергия системы, v — скорость нек-рой характерной точки, к к-рой приводится масса системы. Иапр., для тела, совершающего плоско-параллельное движение, при приведении к его центру масс С будет /X == И + (р,./А<.) ]п1, где т — масса тела, р,-— радиус инерции относительпо оси, перпендикулярной к плоскости движения и проходящей через центр С, Л,. — расстояние от центра масс до мгновенной оси вращения (в общем случае величина переменная). Обобщением понятия П. м. являются т. п. коэфф. инерции в выражении кинетич. энергии системы, положение к-рой определяется обобщенными координатами qi. [c.197]

С физической точки зрения матрицы А, В, С обобщают понятия присоединенных масс и моментов инерции , возникающие при элементарных постановках задачи о движении тела в жидкости (например сферы или пластинки [12, 111]). Общее число параметров матриц А, В, С равняется двадцати одному (так как матрицы А и С можно считать симметрическими). Однако путем несложных рассуждений можно показать, что выбором точки О и ориентации осей ОХ1Х2Х3 матрицу А можно привести к диагональному виду, а В к симметрическому. В дальнейшем это приведение будет считаться выполненным, что позволяет уменьшить общее число параметров до пятнадцати. Если тело обладает дополнительно некоторой группой симметрии (дискретной или непрерывной), то в кинетической энергии (2.11) можно исключить дополнительно некоторые параметры. В таблице 5.1 приведены элементы, порождающие группу симметрий, вид матриц А, В, С в этих случаях, а так же примеры соответствующих тел. Отметим, что во [c.265]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...