Обращение волнового фронта при четырехволновом взаимодействии

Другой важнейшей схемой динамической голографии является геометрия четырехволнового взаимодействия (или смешения), когда в эксперимент дополнительно вводится вторая плоская волна накачки Ri, направленная навстречу (рис. 6.4). Особый интерес, который вызывает эта схема, связан с тем, что четвертая световая волна Sa, возникающая в объеме среды, является фазово-сопряженной или обращенной относительно исходной сигнальной волны Si (Ss (0) ос Sr (0)) [6.22, 6.23]. В данном разделе мы не будем рассматривать само явление обращения волнового фронта, возможность наблюдения которого в аналогичной геометрии голографического эксперимента была продемонстрирована еще в ранних работах [6.24— [c.111]

Можно с уверенностью утверждать, что наиболее популярным и далеко продвинутым приложением четырехволнового смешения является использование пучков с обращенным волновым фронтом для исключения возмущений, возникающих при прохождении излучения через оптические элементы, волоконные линии связи, атмосферу. Исходной была так называемая двухпроходовая геометрия по схеме встречного четырехпучкового взаимодействия (п. 1.1.3), в которой сигнальный пучок, несущий полезную информацию, проходил через искажающие среды или элементы. Рождающийся обращенный пучок возвращался неискаженным в область излучения или сопряженную с ней с помощью полупрозрачного расщепителя пучков. Однако при этом, как не раз отмечалось, источник излучения по сути говорит сам с собой . Хотя бы для частичного преодоления этого недостатка схем связи с обращающими зеркалами были предложены различные варианты однопроходовой геометрии (см. [22, 23] и список литературы в них). К сожалению, помимо неизбежно возникающих ограничений на передаваемую информацию и полноту сопряжения все они страдают общим недостатком для высококачественного обращения волнового фронта необходимо после одного прохода наряду с искаженным сигнальным пучком иметь когерентные с ним неискаженные пучки накачки. Такие условия легко реализуются в лабораторных условиях, но не при прохождении пучков сквозь атмосферу либо по волоконным линиям, длина которых много больше длины когерентности излучения накачки. [c.222]

На рис. 6.5, б представлены типичные кривые для коэффициентов пропускания и отражения, экспериментально наблюдаемых в подобной геометрии на смещенных фазовых решетках, записываемых во внешнем знакопеременном поле в кубическом ФРК ВТО [6.35]. Аналогичная схема четырехволнового взаимодействия с ортогонально-поляризованными встречными пучками накачки была использована также в [6.36] для получения усиленного обращенного волнового фронта в кубическом кристалле GaAs. [c.116]

Экспериментально подобный случай может быть реализован в стандартной несимметричной геометрии голографической записи в BaTiOg (см. раздел. 5.4.2), где дифракционная эффективность при использовании необыкновенной (Я) поляризации намного превосходит эффективность считывания при обыкновенной ( ) поляризации. В работе [6.361 подобная схема эксперимента была целенаправленным образом использована для увеличения коэффициента отражения при четырехволновом взаимодействии в этом ФРК. Однако впервые-ортогонально-поляризованные пучки накачки были, по-видимому, экспериментально применены еще в одной из первых работ по обращению волнового фронта в BaTiOg [6.38], где был также получен коэффициент отражения R 10. [c.118]

Связь трех волн в квадратичной среде. Вынужденное рассеяние Мандельштама— Бриллюэна, Свяаь четырех волн в кубичнои. среде. Закон сохранения числа фотонов и его следствия. Обращение волнового фронта при четырехволновом взаимодействии. Параметрические генераторы. [c.154]

Отметим еще два обстоятельства, имеющих принципиальное значение для процесса обращения волнового фронта. Во-первых, можно показать, что сам эффект имеет место не только в случав четырехволнового взаимодействия, а также и в случае ряда других нелинейных взаимодействий [13]. Во-вторых, надо иметь в виду взаимосвязь этого эффекта с голографией [13]. Качествеж-но суть дела видна из рассмотренной выше схемы любая пара полн, раснространяющихся под углом друг к другу (/сг и к2 и кз), интерферируя, образует голографическую решетку, которая считывается третьей волной (Лг и к соответственно), образуя обращенную к волне кз волну 4. Это типичный пример динамической голографии в реальном масштабе времени, так как обращенная волна возбуждается црактически мгновенно. [c.163]

НС необходимы среды с малым Тр, например плазма [74, 751, или специальные методы беспороговое ОВФ [571, сжатие (см. гл. 5) или профилирование [761 импульса. При беспороговом режиме отражения коротких импульсов отражение происходит от готовой гиперзвуковой решетки, предварительно сформированной отдельным длинным лазерным импульсом. ОВФ в этом режиме можно трактовать как четырехволновое взаимодействие на гиперзвуковой нелинейности, где роль накачек с комплексно-сопряженными волновыми фронтами выполняет длинный лазерный импульс и обращенный ему пучок, а сигнальной волной является короткий лазерный импульс. При экспериментальной реализации этого метода коэффициенты отражения короткого (/ 3 не) импульса достигали / 0,2-0,3. [c.173]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...