Возбуждение бигармоническо

Плавное регулирование частоты и амплитуды вибрации дает возможность наиболее простым образом устанавливать желательный режим возбуждения. Бигармонический характер этого возбуждения дает возможность получить условия работы механизма, приближающиеся к реальным. Действительно, во введении указывалось, что обычно вибрация представляет собой сложный полигармонический процесс. Вместе с тем все теоретические и экспериментальные исследования, а также технические условия на приемку отдельных механизмов приборов и узлов машин производятся и формулируются для случая моногармонического возбуждения. [c.366]

Рис. 74. Графики критического параметра возбуждения для механизмов с бигармонической функцией положения

На основании (6.107), (6.103), (6.108) могут быть проанализированы не только периодические режимы, отвечающие вынужденным колебаниям при одновременном силовом и параметрическом возбуждении, но и чисто параметрические колебательные режимы. Для определения границ области динамической неустойчивости достаточно в системе уравнений (6.107) принять Q/ = Q) = 0 кроме того следует учесть, что в этом случае j может быть равно не только целым числам, но и дробным вида V2 V2 Анализ характерных динамических режимов произведем на примере цикловых механизмов с бигармонической функцией положения (6.23) (см. рис. 73). [c.293]

Воспроизведение бигармонических нагрузок может быть осуществлено двумя методами а) применением устройств, непосредственно следящих за изменением напряжений согласно выбранному закону, или же применением нагружающих элементов с определенным профилем (например, вращающиеся кулачки) б) возбуждением каждой из синусоидальных составляющих с последующим их суммированием. [c.131]

Кинематические и принудительные вибровозбудители могут быть использованы для создания прямолинейных гармонических и бигармонических колебаний, а также для возбуждения эллиптических колебаний. [c.277]

По характеру вынуждающего воздействия вибрационные площадки и установки можно подразделить на машины с круговым, вертикально направленным и прямолинейным горизонтально направленным воздействием. По наличию или отсутствию периодических ударов их делят на безударные вибрационные и ударно-вибрационные. Первые могут быть с моногармонической или с бигармонической вибрацией. Вторые могут быть с соударениями стальных бойка и наковальни или с ударами через упругие прокладки. По способу возбуждения вибрации площадки и установки можно разбить на машины с центробежным возбуждением вибрации, с электромагнитным возбуждением, с кинематическим возбуждением и с принудительным виброприводом. [c.376]

Спектроскопические возможности процессов вынужденного комбинационного рассеяния были реализованы в последние 10 лет, после того как получили широкое развитие мощные узкополосные лазеры с перестройкой частоты и предложены новые схемы спектрометров на базе активной спектроскопии комбинационного рассеяния света с использованием бигармонического возбуждения [2, [c.157]

Указание. Учтите, что в случае бигармонической накачки генерация стоксовых компонент ВКР от каждой из волн накачки идет с участием одной и той же волны молекулярных возбуждений [30, 31 ]. [c.225]

Интерференция когерентного фона и информативных компонент дифракции обеспечивает возможность полной записи спектральной информации об исследуемой оптической моде вещества — в данном случае о действительной и мнимой (или, другими словами, о синфазной и квадратурной) составляющих когерентного отклика молекул среды на бигармоническое возбуждение. [c.263]

В сверхзвуковой струе при расширении газа происходит его глубокое охлаждение, при котором вращательная температура падает до десятков кельвинов. Это сильно упрощает структуру полос КР, так как заселенными остаются только нижние вращательные подуровни. Для их разрешения даже в случае двухатомных молекул необходимо иметь лазеры с очень узкой линией генерации и одновременно большой пиковой мощностью, поскольку плотность газовых молекул в струе мала. Однако эти трудности удается преодолеть, используя нестационарный вариант КАРС и переходя от регистрации спектров к измерению временного поведения когерентного возбуждения, зондируемого с переменной задержкой после воздействия пикосекундных импульсов бигармонической накачки. [c.289]

В этой ситуации отпадает необходимость в бигармонической накачке. Для возбуждения комбинационного резонанса достаточно одного фемтосекундного импульса, поскольку сдвинутая на частоту молекулярных колебаний спектральная компонента поля (стоксова компонента) содержится уже в самом импульсе накачки. Процессы КАРС в этом случае носят характер своеобразного комбинационного самовоздейст-вия за счет возбуждения молекулярных колебаний происходит перераспределение энергии в спектре сверхкороткого светового импульса (смеш,ение в стоксову область), возбуждающего комбинационноактивную среду (рис. 3.29). [c.156]

Рассмотрим работу ПИ в условиях волноводного распространения звука, когда происходит возбуждение дискретного набора нормальных волн, следуя статье [Зайцев и др., 1987]. Одну из стенок волновода (г - 0) будем считать мягкой, другую (г = Н) - жесткой. Ось х направлена вдоль волновода. Случай волновода с двумя акустически мягкими стенками, соответствующий модели Пекериса (см. [Толстой, Клей, 1969]), рассматривается аналогичным образом. Под углом 3 к оси волновода, совпадающей с осью X, излучается высоконаправленный бигармонический пучок накачки с частотами со, и о)2. При достаточно малом затухании пучок накачки испытывает многократные отражения от границ волновода. Генерация поля р на разностной частоте описывается уравнением [c.176]

В основе ОАСКР лежит изменение населенностей молекулярной системы в бигармоническом световом поле. При облучении молекул среды достаточно интенсивным импульсным бигармони-ческим излучением, частоты компонент которого со1 и о)2 подбираются такими, что их разность совпадает с частотой Й комбинационно-активных колебаний (о)1 — оз2= 2), происходит возбуждение молекулярных колебаний и определенная часть молекул, находящихся в освещенном объеме, возбуждается. Последующие процессы безызлучательной релаксации (за время хут) приводят к локальному тепловыделению в объеме взаимодействия пучков и [c.159]

Принцип нестационарной АСКР ясен из рис. 4.19. Бигармоническая импульсная накачка в момент времени Г = О возбуждает когерентные молекулярные колебания с амплитудой Q. Задержанный пробный импульс зондирует среду через время At = Т3. Если Т2, пробный импульс проходат через среду не рассеиваясь. Если же Тз Г2, пробный импульс рассеивается, причем эффективность рассеяния определяется отличной от нуля когерентной амплитудой колебания Q(t), возбужденной импульсами накачки и сохранившейся к моменту времени t = Г3. В качестве возбуждающих и зондирующих используются пикосекундные лазерные импульсы. В первых экспериментах, выполненных в 70-е годы Кайзером с сотр. [28], вместо перестраиваемого по длине волны импульса накачки (со2) использовалась стоксова компонента ВКР импульса накачки частоты oj, а в качестве зондирующего — задержанный импульс второй гармоники лазера накачки частоты 2 oi. Нужно помнить, однако, что с помощью ВКР можно возбудить [c.254]

Рис. 4,19. Принцип нестационарной спектроскопии КАРС , (ы ) и (с з) -импульсы бигармонической накачки проб пробный импульс, задержанный на время относительно импульсов накачки б (Г) - амплитуда когерентных молекулярных колебаний, релаксирующая после возбуждения вследствие дефазировки рас " амплитуда когерентно рассеянной в стоксову или антистоксову область спектра пробной волны, определяемая существующей при АГ = амплитудой когерентных молекулярных колебаний

Уравнение (4.3.28) аналогично (3.4.10), однако здесь в правой части стоит разность населенностей. Следовательно, перевод части населенности в верхнее состояние в процессе бигармонического возбуждения приводит к уменьшению амплитуды когерентного возбуждения и уменьшению сигнала в АСКР. [c.258]

Уравнения (19.1) — (19.3) в случае гармонического возбуждения и отсутствия поверхностной налрузки можно привести к трем волновым уравнениям, которые исследуются в работе С. С. hao и Y.-H. Pao [2.79] (1964). Существует критическая частота возбуждения, равная низщей частоте колебаний пластины со сдвигом по толщине. При частотах возбуждения выще критической все волновые числа вещественны, при частотах ниже критической два волновых числа становятся мнимыми. При Подходе к этой критической частоте исходные уравнения вырождаются. С целью обойти трудоемкий предельный переход исходные уравнения преобразованы применительно к предельному случаю. Вместо трех волновых урав1нений получено одно волновое и одно бигармоническое. [c.123]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...